推论：如果一个物体是良好的吸收体，必 定也是一个良好的辐射体。 绝对黑体（简称黑体）：如果物体在任何 温度下，对于任何波长的入射辐射能的吸收 比都等于1，即0(2，T)=1。黑体既是最好的吸收体，又是 最好的辐射体 对黑体，基尔霍夫辐射定律（用Moa(①是黑体的 单色辐出度） MiT)=MoiT). (4. o(,T) 5) 与 M,)_M2①==1，T刀 41(,TD2(,T) 618
618 推论：如果一个物体是良好的吸收体，必 定也是一个良好的辐射体。 绝对黑体（简称黑体）：如果物体在任何 温度下，对于任何波长的入射辐射能的吸收 比都等于 1，即 ( , ) 0 T = 1。黑体既是最好的吸收体，又是 最好的辐射体。 对黑体，基尔霍夫辐射定律（用 ( ) M0 T 是黑体的 单色辐出度） ( ) ( , ) ( ) M T T M T = . (4. 5) 与 ( , ) ( , ) ( ) ( , ) ( ) 2 2 1 1 I T T M T T M T = ==
比较可见 M(T=I(,T), 黑体单色辐出度M(I是研究热辐射的一个 中心问题。 自然界中的物体都 不是绝对黑体。即使物 体表面熏了煤烟最多 也只能吸收98%左右 的入射电磁波能量。 图4-1带有小孔的空腔 绝对黑体的模型：用不透明材料如金属制成一个空心容器 器壁上开一个很小的孔O如果小孔0的面积远小于容器内表面的面积，那么反射次数 N就会很大，这意味着射入空腔小孔O的电磁波能量几乎全部被吸收，吸收比近似为 1.空腔中的电磁辐射常称为黑体辐射。 619
619 比较可见 ( ) ( , ) M0 T = I T , 黑体单色辐出度 ( ) M0 T 是研究热辐射的一个 中心问题。 自然界中的物体都 不是绝对黑体。即使物 体表面熏了煤烟，最多 也只能吸收 98 %左右 的入射电磁波能量。 绝对黑体的模型：用不透明材料(例如金属)制成一个空心容器， 器壁上开一个很小的孔 O.如果小孔 O 的面积远小于容器内表面的面积，那么反射次数 N 就会很大，这意味着射入空腔小孔 O 的电磁波能量几乎全部被吸收，吸收比近似为 1.空腔中的电磁辐射常称为黑体辐射。 图4 - 1 带有小孔的空腔
在常温下所有物体的辐射都很弱，由于黑色物体或空腔小孔的反射又极少，故看 起来它们很暗；然而在高温下，由于黑体的辐射最强，故看起来它们最明亮。 (3)黑体辐射的基本规律 斯特藩-一玻耳兹曼定律：黑体的辐射出射 度与黑体绝对温度的四次方成正比（来自实验和理 论)】 Mo(T)=oT4 (4.6) 斯特藩常量 o=5.67051×108W.m-2.K-4 维恩位移律（从热力学理论号出，黑体辐射光道中辐射最强的波长m 与黑体温度T之间满足关系)） AT=b
620 在常温下所有物体的辐射都很弱，由于黑色物体或空腔小孔的反射又极少，故看 起来它们很暗；然而在高温下，由于黑体的辐射最强，故看起来它们最明亮。 ( 3 ) 黑体辐射的基本规律 斯特藩−玻耳兹曼定律：黑体的辐射出射 度与黑体绝对温度的四次方成正比（来自实验和理 论） 4 0 M (T) = T , (4. 6) 斯特藩常量 = 5. 670 51 10−8 W m−2 K −4. 维恩位移律（从热力学理论导出，黑体辐射光谱中辐射最强的波长m 与黑体温度 T 之间满足关系） mT =b
(4.7) 常量为 b=2.897756×10-3m.K
621 (4. 7) 常量为 b = 2. 897 756 10−3 m K
Moa(T)/(w·cm-2.um) 70 2200K 60 50 2000K 40 30 1800K 20H 600 10 nm 图4-2黑体单色辐出度Moa(T)的实验曲线 图19-2表示在一定的温度下，黑体的单色辐出度M0()按波长分布的实验曲 线： 黑体的辐出度M%(T)表示每一条曲线下的总面积 随着温度的升高，曲线下面积侧以T的四次方在增大；
622 图 19 – 2 表示在一定的温度下，黑体的单色辐出度 ( ) M0 T 按波长分布的实验曲 线： 黑体的辐出度 M0( T )表示每一条曲线下的总面积； 随着温度的升高，曲线下面积则以 T 的四次方在增大； 图4- 2 黑体单色辐出度 ( ) M0 T 的实验曲线