=E2hcinF(0)=E;coswhcinF(0) 式中，w是入射场E:与0的夹角；0是方向角0的单位矢量； hin是接收天线归于输入电流的有效长度。 F(和)是接收天线的归一化方向函数，它等于天线用作发 射时的方向函数。 可见，接收电动势E和天线发射状态下的有效长度成正比， 且具有与发射天线相同的方向性。如果假设发射天线的归一 化方向函数为F(0),最大入射场强为Elma,则接收天线的接 收电动势为 E=Elmax F()cosw .heinF() STE A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 6
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 6 ξ =E2heinF(θ)=Ei cosψheinF(θ) 式中,ψ是入射场Ei与θ的夹角; θ是方向角θ的单位矢量； hein是接收天线归于输入电流的有效长度。 F(θ)是接收天线的归一化方向函数, 它等于天线用作发 射时的方向函数。 可见, 接收电动势E和天线发射状态下的有效长度成正比, 且具有与发射天线相同的方向性。如果假设发射天线的归一 化方向函数为F(θi ), 最大入射场强为|Ei |max, 则接收天线的接 收电动势为 E=|Ei |max·F(θi )cosψ·heinF(θi )
当两天线极化正交时，w=90°，E=0,天线收不到信号。 上述分析清楚地介绍了接收的物理过程并得出了方向 性收发互易的结论。 天线接收的功率可分为三部分，即 P=Px+P+P 其中，P为接收天线的再辐射功率；P为负载吸收的功 率；P为导线和媒质的损耗功率。 接收天线的等效电路如下图所示。图中Z为包括辐射 阻抗乙2和损耗电阻R在内的接收天线输入阻抗，Z是负载 阻抗。可见在接收状态下，天线输入阻抗相当于接收电动势 E的内阻抗。 STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 7 当两天线极化正交时, ψ=90° , E=0, 天线收不到信号。 上述分析清楚地介绍了接收的物理过程并得出了方向 性收发互易的结论。 天线接收的功率可分为三部分，即 P=PΣ+PL+Pl , PΣ为接收天线的再辐射功率; PL为负载吸收的功 率;Pl为导线和媒质的损耗功率。 接收天线的等效电路如下图所示。图中Z0为包括辐射 阻抗ZΣ0和损耗电阻Rl0在内的接收天线输入阻抗, ZL是负载 阻抗。可见在接收状态下, 天线输入阻抗相当于接收电动势 E的内阻抗
Z 图：天线的等效电路 STE A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 8
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 8 图 ：天线的等效电路 Z0 ZL e
2.有效接收面积 有效接收面积是衡量一个天线接收无线电波能力的重要 指标。它的定义为：当天线以最大接收方向对准来波方向进 行接收时，接收天线传送到匹配负载的平均功率为Pma,并 假定此功率是由一块与来波方向相垂直的面积所截获，则这 个面积就称为接收天线的有效接收面积，记为A,即有 A P感 Sa 式中，S为入射到天线上电磁波的时间平均功率流密度， 其值为 S 1 E2 2门 STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 9
STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 9 2. 有效接收面积是衡量一个天线接收无线电波能力的重要 指标。它的定义为: 当天线以最大接收方向对准来波方向进 行接收时, 接收天线传送到匹配负载的平均功率为PLmax, 并 假定此功率是由一块与来波方向相垂直的面积所截获, 则这 个面积就称为接收天线的有效接收面积, 记为Ae , 即有 a v L e S P A max 式中, Sav为入射到天线上电磁波的时间平均功率流密度， 其值为 2 2 1 i a v E S