三峡大学理学院：《大学物理》PT电子教案_第二章 运动定律与力学中的守恒定律（张甫宽）

M5+m互+b)=0n Mb+m(-)=0 解之得 △D M+m Ddt idt MimO M+m

u M m m        t t udt M m m dt 0 0    ( )  0    M m u M m(u )  0 u  x o   L x 解之得 L M m m x   

2-4功、动能、势能、机械能守恒 为与动能 b 1、功 dA=Fdr=F cos 0/dr F 力F在曲线ab上作的总功: A dA Ja→ 讨论: 6 (1)恒力的功 △F A= F dr=Edrcos0=FArcose=FAF

2-4 功、动能、势能、机械能守恒 一 、功与动能 1、功 a b  dA F dr F dr       cos  dr F  力F 在曲线ab上作的总功：         a b a b A dA F dr  讨论： （1）恒力的功            a b a b A F dr Fdr F r F r    cos cos F  r  

(2)合力的功 f=F+F A=,F= F1·c+|F2·dF b22 F.·c a→b Ja→ b A=A1+A2+…+An 合力的功等于各分力作功的代数和 功率 dA F drF dt Fucose

（2）合力的功 F F F Fn      1  2                      a b a b n a b a b A F dr F dr F dr F dr        1 2 A A A  An    1 2 合力的功等于各分力作功的代数和 2、功率    F cos F dt dr F dt dA N          

3、动能和动能定理 设质量为m的质点在合力F b 的作用下,由a点运动到b 6 点,速率由υ0变化到U F F在ab路径上作的功: A=-mu k kO E k NmD2称质点的动能 质点动能的增量,等于力对质点作功的代数和, 这一结论称为质点的动能定理

3、动能和动能定理 称质点的动能 2 1 2 Ek  m a b  dr F  F  设质量为m 的质点在合力 的作用下，由a 点运动到b 点，速率由 0 变化到  F在a b 路径上作的功：  0 2 0 2 2 1 2 1 Ek Ek A m m       质点动能的增量，等于力对质点作功的代数和， 这一结论称为质点的动能定理

4、质点系的动能定理 分别对系统内的每个质点应用动能定理 A=m, 2 210 10 20 累加得 ∑A1=2m1U2-2mUo

4、质点系的动能定理 分别对系统内的每个质点应用动能定理 ： 2 1 10 2 1 1 1 2 1 2 1 A  m  m 2 2 20 2 2 2 2 2 1 2 1 A  m   m  2 0 2 2 1 2 1 An  mnn  mnn  累加得 2 0 2 2 1 2 1 Ai   mii  mii