滞后位 ■ 对于远场无源的情况下，标量电位满足辐射条件， 标量电位的解可以由亥姆霍兹积分得到 p(F)e d 4π8 R 。由后o,引入时间因子eot,则得 o(r,t)= p(r)dv 4π8 。7 标量位仅表示向外传播的电磁波 lexu@mail.xidian.edu.cn 12
lexu@mail.xidian.edu.cn 12 滞后位 对于远场无源的情况下，标量电位满足辐射条件， 标量电位的解可以由亥姆霍兹积分得到 • 由k=ω/v，引入时间因子ejωt，则得 • 标量位仅表示向外传播的电磁波 1 ( ') ( ) ' 4 jkR V r e r dV R ρ ϕ πε − = ∫ 1 ( ') (,) ' 4 R j t v V r r t e dV R ρ ω ϕ πε − = ∫ XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
滞后位 ■矢量磁位的解可以类似得到： A J(F)e-ikRdv 4元 R ·引入时间因子后可得 4元J ·由此可得天线电流在空间激发的电磁波 lexu@mail.xidian.edu.cn
lexu@mail.xidian.edu.cn 13 滞后位 矢量磁位的解可以类似得到： 引入时间因子后可得 • 由此可得天线电流在空间激发的电磁波 ( ') ( ) ' 4 jkR V J r A r e dV R µ π − = ∫ ( ') (,) ' 4 R j t V J r A r t e dV R ω µ υ π − = ∫ XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
滞后位 。当o0时，时变场解还原成静态场解 p 0(,1)= p(r,t)= p(av 4 4π8 R 0=0 R 时变场中时间因子表明，对于离开源点距离为的场点，某 一时刻的标量电位及矢量磁位并不是由时刻的场源决定， 而是由更早时刻R/的场源决定 ·场点位函数的变化滞后于场源的变化，滞后的时间就是电磁 波传播所需的时间，因此，时变场的位函数也称为滞后位 如果时间R足够小，在关心区域内可忽略，此时场为似稳 场，电路理论既是建立在似稳场的基础上 lexu@mail.xidian.edu.cn
lexu@mail.xidian.edu.cn 14 滞后位 • 当ω=0时，时变场解还原成静态场解 • 时变场中时间因子表明，对于离开源点距离为R的场点，某 一时刻t的标量电位及矢量磁位并不是由时刻t的场源决定， 而是由更早时刻t-R/v的场源决定 • 场点位函数的变化滞后于场源的变化，滞后的时间就是电磁 波传播所需的时间，因此，时变场的位函数也称为滞后位 • 如果时间R/v足够小，在关心区域内可忽略，此时场为似稳 场，电路理论既是建立在似稳场的基础上 ( ') (,) ' 4 R j t V J r A r t e dV R ω µ υ π − = ∫ 1 ( ') (,) ' 4 R j t v V r r t e dV R ρ ω ϕ πε − = ∫ ( ') (,) ' 4 V J r A r t dV R µ π = ∫ 1 ( ') (,) ' 4 V r r t dV R ρ ϕ πε = ∫ ω=0 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
电基本振子 电基本振子是一段载有高频电流的短导线 ·长度远小于工作波长 ·导线上各点电流的振幅相等，相位相同 ■研究背景 实际线天线上的分布电流可以看作是许多首尾相连的 不同电基本振子的电流分布组成 电基本振子也称电流元 o I 电流元辐射场分析是线天线工程计算的基础 lexu@mail.xidian.edu.cn
lexu@mail.xidian.edu.cn 15 电基本振子 电基本振子是一段载有高频电流的短导线 • 长度远小于工作波长 • 导线上各点电流的振幅相等，相位相同 研究背景 • 实际线天线上的分布电流可以看作是许多首尾相连的 不同电基本振子的电流分布组成 • 电基本振子也称电流元 • 电流元辐射场分析是线天线工程计算的基础 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN