对于静电场，由于 1D=0，自然不存在位移电流。对于时变电场，电场变化愈快，产生的位移电流密度也愈大。已知传导电流密度J。=sE，因此在电导率较低的介质中 J。>>J。在良导体中Ja<<J麦克斯韦认为位移电流也可产生磁场，因此前述安培环路定律变为H xd/ = 0(J + Ja) xdsKVV
对于静电场，由于 ，自然不存在位移电流。 对于时变电场，电场变化愈快，产生的位移电流 密度也愈大。 在良导体中 已知传导电流密度 ，因此 在电导率较低的介质中 麦克斯韦认为位移电流也可产生磁场，因此前述 安培环路定律变为
1D即NHxdsH xdl =o(JIt上两式称为全电流定律。它表明时变磁场是由传导电流，运流电流以及位移电流共同产生的。，时变位移电流是由时变电场形成的，由此可见，电场可以产生时变磁场电磁感应定律表明，时变磁场可以产生时变电场因此，麦克斯韦引入位移电流以后，预见时变电场与时变磁场相互转化的特性可能会在空间形成电磁波
即 上两式称为全电流定律。它表明时变磁场是由 传导电流，运流电流以及位移电流共同产生的。 位移电流是由时变电场形成的，由此可见，时变 电场可以产生时变磁场。 电磁感应定律表明，时变磁场可以产生时变电场。 因此，麦克斯韦引入位移电流以后，预见时变电场与 时变磁场相互转化的特性可能会在空间形成电磁波
麦克斯韦方程2.静态场中的高斯定理及磁通连续性原理对于时变电磁场仍然成立。那么，对于时变电磁场，麦克斯韦归纳为如下4个方程：微分形式积分形式ID全电流定律xdsHSHItt1B1B电磁感应定律xdsNE=ExdlQIt!t磁通连续性原理N ×B = 0Bxds = 0高斯定律N xD = rD xds = q>2
2. 麦克斯韦方程 静态场中的高斯定理及磁通连续性原理对于时变电 磁场仍然成立。那么，对于时变电磁场，麦克斯韦归纳 为如下4 个方程： 积分形式 微分形式 全电流定律 电磁感应定律 磁通连续性原理 高斯定律
积分形式微分形式DDxdSo6oHxdl-111tTB1BxdsNEC1ItNxB = 0Bxds =0N xD = rD xdS =q时变电场是有旋有散的，时变磁场是有旋无散的。但是，时变电磁场中的电场与磁场是不可分割的，因此，时变电磁场是有旋有散场在无源区中，时变电磁场是有旋无散的。V
时变电场是有旋有散的，时变磁场是有旋无散 的。但是，时变电磁场中的电场与磁场是不可分割 的，因此，时变电磁场是有旋有散场。 在无源区中，时变电磁场是有旋无散的。 积分形式 微分形式
自行闭合，从而电场线与磁场线相互交链，在空间形成电磁波时变电场与时变磁场处处相互垂直为了完整地描述时变电磁场的特性，麦克斯韦方程还应包括电荷守恒方程以及说明场与介质关系的方程，即rNxJ :D=eEJ=s EB=mH1t△>V
电场线与磁场线相互交链，自行闭合，从而 在空间形成电磁波。 时变电场与时变磁场处处相互垂直。 为了完整地描述时变电磁场的特性，麦克斯韦 方程还应包括电荷守恒方程以及说明场与介质关系 的方程，即