第一章动量传输 2.液体的压缩性及膨胀性 液体分子距离较近,压缩时,排斥力增大,难以压缩; T个,略有膨胀,膨胀系数<1/1000。 V受7、P的影响不大,不可压缩流体 3.气体的压缩性及膨胀性 气体分子间距较大,吸引力较小,V受7P影响较大。 对于理想气体而言,VoP的关系可用状态方程表示,即 (1) PV=RT 1km/气体:PV=RnT;V=2.4m/kmol,R。(通用气体常数)=8.314kJ/kmk 1kg气体:PV=RT;V为比容,m/kg R(气体常数,取决于气体的种类)=R0分子量,J/kg×k 退出 上1
6 ⒉ 液体的压缩性及膨胀性 液体分子距离较近，压缩时，排斥力增大，难以压缩； T ，略有膨胀，膨胀系数 <1/1000。 V 受T、P的影响不大，不可压缩流体。 ⒊ 气体的压缩性及膨胀性 气体分子间距较大，吸引力较小，V 受T、P的影响较大。 第一章 动量传输 = = = = × kg kmol m kmol kJ kmol k : ; , : ; . , ( ) . 气体 为比容 气体 0 通用气体常数 3 0 = J kg×k m kg ( , ) , ; 气体常数 取决于气体的种类 0 分子量 3 R R 1 PV RT V 1 PV R T V 22 4 R 8 314 ⑴ PV = RT 对于理想气体而言，VT P的关系可用状态方程表示, 即
第一章动量传输 密度p RT kg/m3 式中P绝对压力,Pa;R气体常数:;T一热力学温度,K。 (2)T= const,等温压缩 PV=PV,→V,=V, 2=P1 压缩 (3)P= const,恒压膨胀 V1V2→V2 273+ →V=V(l+Bt) 273+0 式中vtC下的比容;v标态比容:273~气体膨胀系数。 退出 上1
7 第一章 动量传输 V V (1 t) 273 0 273 t V V T T V V T V T V t 0 t 0 1 2 2 1 2 2 1 1 = + b + + = = = 2 2 2 1 1 1 T P V T P V = 式中 Vt⎯t C下的比容；V0⎯标态比容； ⎯气体膨胀系数。 273 1 b = ， = = = 2 1 2 1 2 1 1 1 2 2 2 1 P P P P PV P V V V P2 ，V2 ，2 ， 压缩 密度 kg/m3 RT P = ⑵ T = const ，等温压缩 ⑶ P = const ，恒压膨胀 式中 P⎯绝对压力，Pa；R⎯气体常数；T ⎯热力学温度，K
第一章动量传输 (1+Bt)k9/m3 N/m3 (1+Bt) G千克气体体积:V=V(1+Bt)m3 流量:V=V(1+Bt)m3/s(热气体流动情况下) 流速:w1=w0(1+Bt)m/s A 4)气体在绝热状态下压缩时 气体绝热状态方程:PV=PV,k(气体的绝热指数=C(C,MJ/kg×k双原子4 气体状态方程: PV PV 退出 上1
8 ⑷ 气体在绝热状态下压缩时 第一章 动量传输 N/m3 (1 t) 0 t b + = kg/m3 (1 t) 0 t b + = G千克气体体积 ： m3 V V (1 t) t 0 = + b 流量： m3 Vt = V0 (1+ b t) /s （热气体流动情况下） 流速： w w (1 t) m/s t 0 = + b V = wA = = = × 2 2 2 1 1 1 P V k 2 2 k 1 1 T PV T PV P V P V k C C 1 4 气体状态方程： 气体绝热状态方程： , (气体的绝热指数) ,kJ kg k 双原子