y Since the magnetic field is approximately independent of z, we have an approximate PMC condition on the edge. W n H=0 (PMC) X L n h PMC UESTC
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i×H(x,y）=0 y (川=o住xvE.(c》 W n Hence, X i×(2×VE(c,y月=0 L →2(iVE,(x,y)》=0 n h On PMC UESTC
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分析方法 √传输线法(1D,简单，精度低，只能用于矩形贴片) √腔模理论法(2D,简单，精度适中，适用于规则贴片) √数值方法（3D,复杂，高精度，适用于任意贴片) UESTC
UESTC 分析方法 传输线法（1D,简单，精度低，只能用于矩形贴片） 腔模理论法(2D,简单，精度适中，适用于规则贴片） 数值方法（3D,复杂，高精度，适用于任意贴片）
腔模理论 用本征函数将待求未知函数展开 E.=∑Amy mn (3) (xo%) 171,n h 少mm满足齐次波动方程 (2+kir jotoJ (4) E+k2E=jomoJ (1) 利用分离变量法结合边界条件可得 ↓h<元 mπx nπy VE+k2E.=j04J.(2) =Cmn COS L W k=o√4e=koVE,(I-ktanδ) 《】 UESTC
UESTC 2 2 0 E E J k j (1) 2 2 0 (2) E k E j J z z z h 0 0 (1 tan ) r k k k 2 2 0 ( ) (4) mn mn z k j J , (3) z mn mn m n E A 用本征函数将待求未知函数展开 cos cos mn mn m x n y C L W 2 2 mn m n k L W 0 0 ( , ) x y 腔模理论 mn满足齐次波动方程 利用分离变量法结合边界条件可得
将(3)代入(2) ∑An(k2-kru ru=j04J (5) m.n 用wm乘以等式两边，并对空腔区域积分 A(k-∫dv=-jou∫J:。小 (6) m,n 利用本征函数的正交性，即仅当m=m',n=n'时，积分不为零，得 jo4J:"h=jo4（,a） A-花yn本胶-民wva】 (7) UESTC
UESTC 将（3）代入（2） 2 2 0 , ( ) (5) mn mn mn z m n A k k j J * 用 m n' '乘以等式两边，并对空腔区域积分 2 2 * * ' ' 0 ' ' , ( ) (6) mn mn mn m n z m n m n v v A k k dv j J dv 利用本征函数的正交性，即仅当m m n n ', '时，积分不为零，得 * * 0 0 2 2 2 2 * * , = (7) , z mn z mn v mn mn mn mn mn mn mn v j j J dv J A k k k k dv