在解决实际问题时,我不考虑整个空 间中的磁场,而只求某个区域的磁场。 如果所有回路都没有链环着电流,则 H·dl=0. 因而在这个区域内可以引入标势
= 0, L H dl 在解决实际问题时，我不考虑整个空 间中的磁场，而只求某个区域的磁场。 如果所有回路都没有链环着电流，则 因而在这个区域内可以引入标势
例如一个圈,如果我们挖去线圈所围着的一个壳形 区域之后,则剩下的空间V中任一闭合回路都不链 环着电流(如图)。因此,在除去这个壳形区域之 后,在空间中就可以引入磁标势来描述磁场
例如一个圈，如果我们挖去线圈所围着的一个壳形 区域之后，则剩下的空间V中任一闭合回路都不链 环着电流（如图）。因此，在除去这个壳形区域之 后，在空间中就可以引入磁标势来描述磁场
在J=0区域内,所满足的微分方程 VH=Pm/bo vxH=0 静电场微分方程 VB=(x÷∥s V×E=0
在J=0区域内， 所满足的微分方程 0 H = m / H = 0 静电场微分方程 0 ( )/ E = f + p E = 0
由此,可以引入磁标势φm,使 hE-V 用磁标势法时,B和电场中的 B相对应
H = − m 用磁标势法时，H和电场中的 E相对应。 由此，可以引入磁标势m，使
磁标势的边值关系 n×(H2-H)=a n(B2-B1)=0 a=H2t-h B 2n B
磁标势的边值关系 2 1 2 1 ( ) ( ) 0 − = − = n H H α n B B 2 1 2 1 f t t n n H H B B = − =