(e, sinf +e, cosq cosf )e-jkrH(e, cosq cosf - e, sinf )e jikE=-i21可见，x方向电流元的不同场分量的方向性因子不同，此结果与z方向电流元完全不同。改变天线相对于坐标系的方位，其方向性因子的表示式随之改变。但是，并不意味天线的辐射特性发生变化，电流元在其轴线方向上辐射为零，在与轴线垂直的方向上辐射最强K
可见，x 方向电流元的不同场分量的方向性因 子不同，此结果与 z 方向电流元完全不同。 但是，并不意味天线的辐射特性发生变化。 电流元在其轴线方向上辐射为零，在与轴线垂 直的方向上辐射最强。 改变天线相对于坐标系的方位，其方向性因子 的表示式随之改变
2．天线方向性使用归一化方向性因子描述方向性比较方便。F(qf)=/(qJ)其定义为fm式中f为方向性因子的最大值归一化方向性因子的最大值 F.=1。任何天线的辐射场振幅可用归一化方向性因子表示为[E|=|EImF(qf)式中 E」为最强辐射方向上的场强振幅。K7
2. 天线方向性 使用归一化方向性因子描述方向性比较方便。 式中 fm 为方向性因子的最大值。 归一化方向性因子的最大值 Fm= 1。 式中 为最强辐射方向上的场强振幅。 其定义为 任何天线的辐射场振幅可用归一化方向性因 子表示为
利用归一化方向性因子绘制天线的方向图。通常使用直角坐标系或极坐标系z 方向电流元的方向性因子f(q,f)=sinfm=1 ' F(q,f)=sinq°若用极坐标系，在任L何口等于常数的平面内，7函数F(q,f）的变化轨迹为两个圆在q=的平面内，以口为变量的函数的轨迹为一个圆。>2
利用归一化方向性因子绘制天线的方向图。 通常使用直角坐标系或极坐标系。 z 方向电流元的方向性因子 ， ， 。 若用极坐标系，在任 何 等于常数的平面内， 函数 的变化轨迹为 两个圆。 y z y x 在 的平面内，以 为变量的函数的轨迹为一 个圆
Z将口电流元等于常数的Radlationpattern平面内的方向图围绕HH轴旋转一周，即构成三E维空间方向图。计算机绘制的三维空间的立体方向图更能形象地描述天线辐射场强的空间分布
将 等于常数的 平面内的方向图围绕 z 轴旋转一周，即构成三 维空间方向图。 计算机绘制的三维 空间的立体方向图更能 形象地描述天线辐射场 强的空间分布。 x z y x y z r E E H H 电流元
辐射为零的方向辐射最强的方向称为主射方向，称为零射方向。具有主射方向的方向叶称为主叶，其余称为副叶。副叶零射方向2主叶后叶2020主射方向0.5V2零射方向场强为主射方向上场强振幅的倍的两个方向之V2间的夹角称为半功率角，以29。,表示;两个零射方向之间的夹角称为零功率角，以2g。表示
辐射最强的方向称为主射方向，辐射为零的方向 称为零射方向。具有主射方向的方向叶称为主叶，其 余称为副叶。 场强为主射方向上场强振幅的 倍的两个方向之 间的夹角称为半功率角，以 表示； 两个零射方向 之间的夹角称为零功率角，以 表示。 2 0 主射方向 主叶 后叶 副叶 零射方向 零射方向 1 2 0.5