ZI IsinqI Isinqjkr"ikX-2l r2l r(5)电场及磁场的方向与时间无关，远区场为线极化。当然，在不同的方向上极化方向不同。除了上述线极化特性外，其余四种特性是一切尺寸有限的天线远区场的共性，即一切有限尺寸的天线，其远区场为TEM波，是一种辐射场，其场强振幅不仅与距离成反比，同时也与方向有关天线的极化特性和天线的类型有关接收天线的极化特性必须与被接收的电磁波的极化特性一致，称为极化匹配。V
（5） 电场及磁场的方向与时间无关，远区场为 线极化。当然，在不同的方向上极化方向不同。 除了上述线极化特性外，其余四种特性是一切尺 寸有限的天线远区场的共性，即一切有限尺寸的天线， 其远区场为TEM波，是一种辐射场，其场强振幅不仅 与距离成反比，同时也与方向有关。 天线的极化特性和天线的类型有关。 接收天线的极化特性必须与被接收的电磁波的极 化特性一致，称为极化匹配
远区场中也有电磁能量的交换部分。但是由于交换部分的场强振幅至少与距离r2成反比，而辐射部分的场强振幅与距离r成反比，因此，远区中交换部分所占的比重很小，近区中辐射部分可以忽略E近区场远区场KM
远区场中也有电磁能量的交换部分。但是由于 交换部分的场强振幅至少与距离r 2 成反比，而辐射 部分的场强振幅与距离 r 成反比，因此，远区中交 换部分所占的比重很小，近区中辐射部分可以忽略。 近区场 远区场 E r
为了计算辐射功率P，可将远区中的复能流密度矢量的实部沿半径为r的球面进行积分。即P =@Re(S.) xds式中S为远区中的复能流密度矢量。 LE,P=e.H即 S。=E,'H,=e,IE, lI H, =e,ZZP'' sin'q = Re(S.)得S.=e41 2r2波阻抗 Z=Z.=120元Q，则辐射若周围为真空，功率为P =80元~12a/ 9s10式中电流I 为有效值。K7V
为了计算辐射功率Pr，可将远区中的复能流 密度矢量的实部沿半径为r 的球面进行积分。 式中Sc为远区中的复能流密度矢量。 即 即 得 式中电流I 为有效值。 若周围为真空，波阻抗 ，则辐射 功率为
为了衡量辐射功率的大小，使用辐射电阻R.，其定义为PR.I12R, =80元2a/ g电流元的辐射电阻为T可见，日电流元的波长尺寸越大，则辐射能力越强例计算位于原点的x方向电流元的远区场ml l解 因 Il=ell，A=e,A，A-jki4元r则各球面坐标分量为A, = A, sinq cosf ; A, = A, cosf cosq ; A, =- A, sinfKIVV
为了衡量辐射功率的大小，使用辐射电阻 Rr ，其定义为 电流元的辐射电阻为 可见，电流元的波长尺寸越大，则辐射能力越强。 例 计算位于原点的 x 方向电流元的远区场。 则各球面坐标分量为 解 因 ，
对于远区场仅需考虑与距离r一次方成反比的分P(x, y,量。口2)Ily0求得远区磁场强度为, sinf +e, cosq cosf )e- jk远区场是向正 r方向传播的TEM波。因此，电场强度E为e, cosq cosf - e, sinf )e jkrE=ZH'eKV
对于远区场仅需考虑 与距离r 一次方成反比的分 量。 远区场是向正 r 方向传播的TEM波。因此， 电场强度 E 为 r Il z y x , P(x, y, z) O 求得远区磁场强度为