《光学》课程授课教案（讲义）光的干涉

光学第一章光的干涉 五.维纳驻波的干涉 入射波y1=A,cos(化-o）) 反射波92=A2cos(-t+p)=A2cos(k2+t-p),A,=A 合振动=1+2=Ac0s(-)+Acos(k+o1-p) =2Acoo1-号)coe-2) 形成驻波。在：=0,1=0，说明0=π，反射时有半波损失。则 =-2 Asin1sin,光强1=442sin2，x=0处，0，为极小值。 略纹间隔仙=受在=不，可得上一子板G上条纹问隔为 △M=△/sin0=/2sin0 斜入射时，将波矢分解为平行和垂直于2的两部分。与z平行部分无反射波，不发生干 涉 六.光场的空间相干性 1、光源宽度对干涉条纹可见度的影响 对于由S'点发出的光波，到达P点时，光程差包括两部分： 6,=S,S"-S,S,d,=PS2-PS。6=d+d

光学 第一章 光的干涉 五．维纳驻波的干涉 入射波 cos( ) 11   tkzA 反射波 cos( cos() )  22      2  tkzAtkzA   ，  AA 21 合振动 cos( cos() )    21      tkzAtkzA   ) 2 cos() 2 cos(2    tA  kz  形成驻波。在 ， ，说明 z  0 I  0    ，反射时有半波损失。则    sinsin2 kztA ，光强 ，z=0 处，I=0，为极小值。 暗纹间隔 kzAI 22  sin4    zzk  2 ，可得 2  z  ，板 G 上条纹间隔为  zl    sin2/sin/  斜入射时，将波矢分解为平行和垂直于 z 的两部分。与 z 平行部分无反射波，不发生干 涉。 六．光场的空间相干性 、光源宽度对干涉条纹可见度的影响 S’点发出的光波，到达 P 点时，光程差包括两部分： 1 对于由    SSSS ， PSPS  21 1  2   12 。     21 11

光学第一章光的干涉 设S'的坐标为x,考虑到对于天体的测量，则b>d,同时1也很大 d 6.=da=d.2=d.x=d.2x= 日=号，光源中心对双缝的张角，称为干涉孔径。S”上下移动时，不变 扩展光源上一段本形成的干涉强度 山-21,0+s经6)=21，+cm经（压+，】 =21。(b+ 京如9w受) 1=21b-21

光学 第一章 光的干涉 设 S’的坐标为 x，考虑到对于天体的测量，则 b>>d，同时 l 也很大。  x l d x ll x d d l x d l d dd     1 2 21 1 2 2 l d   ，光源中心对双缝的张角，称为干涉孔径。S’上下移动时， 2 不变。 扩展光源上一段 形成的干涉强度 dx )]( 2 cos1[2) 2 cos1(2 0 0  2       dxIdI   dxI  x  干涉场的强度为     2 2 0 2 )]( 2 cos1[2 b b dxII x    ) 2 (2 sin cos 0  2        b bI      b IbII Max 0  0 sin22     b IbII Min 0  0 sin22 可见度      b b  sin 0 2000 4000 6000 8000 10000 0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 X Axis Title Y Axis Title F1 12