电致伸缩效应electrostrictive effect晶体在受到外电场E激励下产生形变S，但二者呈非线性关系形变S与电场的平方E2呈线性关系，即：SαE2这种效应称为电致伸缩效应与压电效应的区别：压电效应产生的应变与电场成正比变应当电场反向时，应变改变符号，即正压电效应、电致伸缩效应向电场使材料伸长，反向电场使材料缩短。电致伸缩效应产生的应变与电场的电场平方成正比，当电场反向时，应变不改变符号，即无论正向电场或反向电场均使试样伸长（缩短）11
11 电致伸缩效应 electrostrictive effect 晶体在受到外电场E激励下产生形变S，但二者呈非线性关系， 形变S与电场的平方E 2呈线性关系，即： S∝E2 这种效应称为电致伸缩效应。 与压电效应的区别： 压电效应产生的应变与电场成正比， 当电场反向时，应变改变符号，即正 向电场使材料伸长，反向电场使材料 缩短。 电致伸缩效应产生的应变与电场的 平方成正比，当电场反向时，应变不 改变符号，即无论正向电场或反向电 场均使试样伸长（缩短）
4、热释电效应pyroelectriceffect由于温度的变化，晶体出现结构上的电荷中心相对位移，使自发极化强度发生变化，从而在两端产生异号的束缚电荷，这种现象称为热释电效应12
12 4、热释电效应 pyroelectric effect 由于温度的变化，晶体出现结构上的电荷中心相对位 移，使自发极化强度发生变化，从而在两端产生异号的束 缚电荷，这种现象称为热释电效应
5、居里温度TcCurietemperature当晶体从高温降温经过T.时，要经过一个从非铁电相（有时称顺电柜到铁电相的结构相变。温度高于T,时，晶体不具有铁电性，温度低于T.时，晶体呈现出铁电性通常认为晶体的铁电结构是由其顺电结构经过微小畸变而成，所以铁电相的晶格对称性总是低于顺电相的对称性。如果晶体存在两个或多个铁电相时，只有顺电-铁电相变温度才称为居里点晶体从一个铁电相到另一个铁电相的转变温度称为相变温度或过渡温度。晶体顺电相-铁电相的临界转变温度Tc称为居里温度13
13 当晶体从高温降温经过Tc时，要经过一个从非铁电相（有时称顺电相 ）到铁电相的结构相变。温度高于Tc时，晶体不具有铁电性，温度低于 Tc时，晶体呈现出铁电性。 通常认为晶体的铁电结构是由其顺电结构经过微小畸变而成，所以 铁电相的晶格对称性总是低于顺电相的对称性。 如果晶体存在两个或多个铁电相时，只有顺电-铁电相变温度才称为 居里点；晶体从一个铁电相到另一个铁电相的转变温度称为相变温度或 过渡温度。 5、 居里温度Tc Curie temperature 晶体顺电相-铁电相的临界转变温度Tc称为居里温度
介电反常：临界特征铁电体的介电性质、弹性性质、光学性质和热学性质等在居里点附近都要出现反常现象，其中研究的最充分的是“介电反常”。大多数铁电体的介电常数在居里点附近具有很大的数值，，其数量级可达104-105，此即铁电体在临界温度的"介电反常"居里-外斯定律Curie-Weisslaw当温度高于居里点时，铁电体的介电常数与温度的关系服从居里-外斯定律：C6=T-T式中：C为居里-外斯常数；T为绝对温度；T.为顺电居里温度，，或称居里外斯温度。14
14 铁电体的介电性质、弹性性质、光学性质和热学性质等在居里点附近都要出 现反常现象，其中研究的最充分的是“介电反常”。 大多数铁电体的介电常数在居里点附近具有很大的数值，其数量级可达， 104-105，此即铁电体在临界温度的“介电反常”。 介电反常：临界特征 居里-外斯定律 Curie-Weiss law 当温度高于居里点时，铁电体的介电常数与温度的关系服从居里-外斯定 律： 式中：C为居里-外斯常数；T为绝对温度；T0为顺电居里温度，或称居里- 外斯温度。 T T0 C − =
目录驻极体和静电现象概述1.2.高分子驻极体的形成方法热电性3.高分子驻极体的结构特征与压电常见高分子驻极体材料及其性质4.5.高分子驻极体的分析测试和研究方法6.高分子驻极体的应用
目录 1. 驻极体和静电现象概述 2. 高分子驻极体的形成方法 3. 高分子驻极体的结构特征与压电、热电性 4. 常见高分子驻极体材料及其性质 5. 高分子驻极体的分析测试和研究方法 6. 高分子驻极体的应用