广东工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教素suangdongUniversityofTechnologymo相对论动量：p=mi=i=ym.o1- 02 /c2可以证明：相对论动量表达式在洛仑兹变换下是不变的：在U<<c时还原为经典力学的形式2.相对论动力学方程按经典动能定理W=(F.dr=mo?-mom是恒量，只要F足够大或作用时间足够长就可以把物体加速到超过光速，与相对论矛盾
第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 v v v v 0 2 2 0 1 m c m p m = − = = 可以证明： * 相对论动量表达式在洛仑兹变换下是不变的； * 在v << c 时还原为经典力学的形式. 2.相对论动力学方程 按经典动能定理 2 2 0 2 1 2 1 W = F dr = mv − mv m是恒量, 只要F足够大或作用时间足够长就可以把物体 加速到超过光速，与相对论矛盾。 相对论动量：
广东工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教素uanadongUniversityofTechnology按相对论质速关系，m与有关，越大mom=m越大，>c时，m成为虚数而无实际意义/1-02/c故光速是一切运动物体速度的极限，相对论动力学方程写成didmF= d_ d(mo)+0=mdtdtdtdt相对论动力学方程在洛仑兹变换下是不变的；在 u<< c时还原为经典力学的形式 F =ma所以 F= ma 是相对论动力学方程在低速下的近似3.相对论动能能量与质量的关系
第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 按相对论质速关系, m与v有关, v 越大, m 越大, v > c时, m成为虚数而无实际意义。 故光速是一切运动物体速度的极限。 相对论动力学方程写成 t m t m t m t p F d d d d d d( ) d d v v v = = = + * 相对论动力学方程在洛仑兹变换下是不变的； * 在 v << c 时还原为经典力学的形式 F ma = F ma 所以 = 是相对论动力学方程在低速下的近似。 2 2 0 1 c m m − v = 3.相对论动能 能量与质量的关系
广李工业大学第15章狭义相对论基础大学物理A教业uanadongUniversity ofTechnoloay3.相对论动能能量与质量的关系设静止质量为m.的粒子从静止开始，在力F作用下作一维运动。由动能定理d(mo)E, ={F.dr =dr=(.d(mo)dt.d(mo) = mi.di + .odm= modo + v*dmm°c?- m2o? = moc?又由质速关系两边微分2mcdm-2mo~dm - 2m'vdo = 0得：c dm = v*dm + modo
第15章 狭义相对论基础 大学物理A教案 3.相对论动能 能量与质量的关系 设静止质量为m0的粒子从静止开始,在力 作用下作一维 运动。由动能定理 F = = d = d( ) d d( ) d v v v r m t m E F r k d(m ) m d dm m d dm 2 v v = v v + v v = v v + v 又由质速关系 2 2 0 2 2 2 2 m c − m v = m c 两边微分 2 d 2 d 2 d 0 2 2 2 mc m− mv m− m v v = 得: d v d vdv 2 2 c m = m+ m