0例如在0时的救影为msin,就是该电流在0时的 时值。如果将图a)按时间t展开,即可得到图 (b)所示的正弦波形。由此可见,旋转向量反映了正 弦量的三要素,所以它可以用来表示正弦量。同理正 电压也可以用旋转向量表示。为了与空间向量区别, 电路中称其为相量
• 例如i在t=0时的投影为Imsini ,就是该电流在t=0时的 瞬时值。如果将图（a）按时间t 展开，即可得到图 （b）所示的正弦波形。由此可见，旋转向量反映了正 弦量的三要素，所以它可以用来表示正弦量。同理正 弦电压也可以用旋转向量表示。为了与空间向量区别， 电路中称其为相量
几个同频率正弦量用相量表示,可以画在同一个坐标上。由 于它们的频率相同,在旋转时的相对位置不变,即相位差不 变,因为同频率正弦量的相位差等于初相之差,所以在画朴 量时,可以只画出每个相量的初始位置即可。为了便于研究 正弦量之间的相位关系,常将几个相量画在同一个坐标内 组成相量图,如图(a)所示。 由于相量之间的相位差,在频率相同时,任何时刻都保持不 变,因此在作相量图时,一般将坐标也省去,而以某一相量 作为参考相量,其它相量的位置由它们与参考相量之间的相 位差前定,相量图(a)可用图(b)表示。 (b)
• 几个同频率正弦量用相量表示，可以画在同一个坐标上。由 于它们的频率相同，在旋转时的相对位置不变，即相位差不 变，因为同频率正弦量的相位差等于初相之差，所以在画相 量时，可以只画出每个相量的初始位置即可。为了便于研究 正弦量之间的相位关系，常将几个相量画在同一个坐标内， 组成相量图，如图（a）所示。 • 由于相量之间的相位差，在频率相同时，任何时刻都保持不 变，因此在作相量图时，一般将坐标也省去，而以某一相量 作为参考相量，其它相量的位置由它们与参考相量之间的相 位差而定，相量图（a）可用图（b）表示
0相量图在分析、计算正弦交流电路中和工程上得到二 广泛的应用,可以用相量图表示或分析几个同频率 正弦量之间的相位和大小关系。相量可以进行加减 运算,其方法是平行四边形法则。 图(a)中 0=01+U2 图(b)中 U=U/1-U2 相量在做减法时可利用加负相量的方法 U
• 相量图在分析、计算正弦交流电路中和工程上得到 广泛的应用，可以用相量图表示或分析几个同频率 正弦量之间的相位和大小关系。相量可以进行加减 运算，其方法是平行四边形法则。 图（a）中 图（b）中 • 相量在做减法时可利用加负相量的方法。 2 . 1 . . U =U +U 2 . 1 . . U =U −U
以上介绍了三种常用的正弦量的表示方法,尤其 是相量表示方法在进行正弦量的加减运算时较为 銜便,在电路分析中常用来分析几个正弦量的相 位关系。在此特别指出的是:由于正弦量之间存 在大小和相位关系,所以一般不能用有效值或最 大值直接进行加减运算,因为有效值和最大值没 有体现出相位关系
• 以上介绍了三种常用的正弦量的表示方法，尤其 是相量表示方法在进行正弦量的加减运算时较为 简便，在电路分析中常用来分析几个正弦量的相 位关系。在此特别指出的是：由于正弦量之间存 在大小和相位关系，所以一般不能用有效值或最 大值直接进行加减运算，因为有效值和最大值没 有体现出相位关系
例做出A=220 sinoN、L6=220sin(ot=120°) y和L=220sin(o120°)V的相量图 解由最大值和有效值的关系可知三个电压的有效 值均为220V,初相分别为=0 120° =120°。选U为参考相量,顺时针旋转120°, L逆时针旋转120°,做出如图示的相量图。 NUC 120° 120
• 例 做出uA=220sintV、uB=220sin（t－120） V 和uC=220sin（t＋120）V的相量图 • 解 由最大值和有效值的关系可知三个电压的有效 值均为220V，初相分别为A=0、B=－120 、 C=120。选UA为参考相量， UB顺时针旋转120 ， UC逆时针旋转120，做出如图示的相量图