13-2磁路的基本定律 磁路 在实际的电磁设备中,为了提高效率,减小 体积和成本,一般都要求能以尽可能小的电 流(激磁电流产生尽可能大的磁通,这就要求 把磁场集中在尽可能小的区域内。利用特殊 的电流分布如密绕螺线管,和利用高磁导率 的材料制成闭合的或近似闭合的路径,即所 谓铁芯来达到目的。在这种情况下,磁场主 要集中在这个路径中,这种结构的总体(有时 还包括一段空气隙)称为磁路
13-2 磁路的基本定律 一、磁路 在实际的电磁设备中，为了提高效率，减小 体积和成本，一般都要求能以尽可能小的电 流(激磁电流)产生尽可能大的磁通，这就要求 把磁场集中在尽可能小的区域内。利用特殊 的电流分布如密绕螺线管，和利用高磁导率 的材料制成闭合的或近似闭合的路径，即所 谓铁芯来达到目的。在这种情况下，磁场主 要集中在这个路径中，这种结构的总体(有时 还包括一段空气隙)称为磁路
当把磁场集中在一个有限的区域以后,磁场问 题就简化为磁路的问题。从简化分析的角度来 看,磁路有如下特点: 在对磁路的初步计算时常将漏磁通略去不计, 认为仝部磁通都集中在磁路里, 磁路通常由若干段组成,若每段由同一种 材料组成且具有相同的截面积。磁路中任意截 面上的磁通的分布认为是均匀的,同时认为各 段中的磁场强度相同且与磁路路径一致
当把磁场集中在一个有限的区域以后，磁场问 题就简化为磁路的问题。从简化分析的角度来 看，磁路有如下特点： 在对磁路的初步计算时常将漏磁通略去不计， 认为全部磁通都集中在磁路里， 1. 磁路通常由若干段组成，若每段由同一种 材料组成且具有相同的截面积。磁路中任意截 面上的磁通的分布认为是均匀的，同时认为各 段中的磁场强度相同且与磁路路径一致
磁路的基本物理量 磁路分析中所涉及的物理量与前面磁场中的 物理量相同,只是增加了两个新的名称。 1.磁通势 围绕磁路的某一线圈的电流;其匝数N的乘积 NV称为该线圈电流产生的磁通势,简称磁势 。用符号Fn表示,即 F=Ni 磁通势的方向由产生它的线圈电流按右手法则 确定。磁通势的单位为安,或安匝,符号表示 为A或AT
二、磁路的基本物理量 磁路分析中所涉及的物理量与前面磁场中的 物理量相同，只是增加了两个新的名称。 1. 磁通势 围绕磁路的某一线圈的电流i与其匝数N的乘积 Ni 称为该线圈电流产生的磁通势，简称磁势 。用符号Fm表示，即 Fm =Ni 磁通势的方向由产生它的线圈电流按右手法则 确定。磁通势的单位为安，或安匝，符号表示 为A或AT
2.磁压降 每一段磁路中的磁场强度与磁路长度的乘积称 为该磁路段的磁压降或磁位差。 U=HL m 磁压降的方向与磁场强度H的方向一致。单位 为安,或安匝,符号表示为A或AT
2. 磁压降 每一段磁路中的磁场强度与磁路长度的乘积称 为该磁路段的磁压降或磁位差。 磁压降的方向与磁场强度H的方向一致。单位 为安，或安匝，符号表示为A或AT。 Um =Hl
磁路中的基本定律 1.磁路中的基尔霍夫定律 磁路中一条支路内的磁通处处相同。对于有分 支磁路,如图13-6所示(P338),在磁路分支点 作闭合面。根据磁通连续性原理,可知穿过闭 合面的磁通代数和为零。即对闭合面A,有 Φ+2+g=0 写成一般形式 ∑Φ=0,或Σφ人=∑更出 磁路中的任一闭合面,任一时刻穿过该闭合面 的各分支磁通的代数和等于零
磁路中一条支路内的磁通处处相同。对于有分 支磁路，如图13-6所示(P.338)，在磁路分支点 作闭合面。根据磁通连续性原理，可知穿过闭 合面的磁通代数和为零。即对闭合面A，有 - 1+ 2 + 3 = 0 写成一般形式 ＝0 ，或 人＝ 出 磁路中的任一闭合面，任一时刻穿过该闭合面 的各分支磁通的代数和等于零。 三、磁路中的基本定律 1 1. 磁路中的基尔霍夫定律