气体分子运动理论:常温常压下气体热导率可表示为: :气体分子运动的均方根速度 3Oc,y:气体分子在两次碰撞间平均自由行程 p:气体的密度;cn:气体的定容比热 气体的压力升高时:气体的密度增大、平均自由行程 减小、而两者的乘积保持不变。 除非压力很低或很高在267*10MPa~210MPa范围内, 气体的热导率基本不随压力变化 气体的温度升高时:气体分子运动速度和定容比热随7升高 而增大。气体的热导率随温度升高而增大 混合气体热导率不能用部分求和的方法求;只能靠实验测定
气体分子运动理论：常温常压下气体热导率可表示为： 除非压力很低或很高，在2.67*10-3MPa ~ 2.0*103MPa范围内， 气体的热导率基本不随压力变化 ：气体分子运动的均方根速度 气体的温度升高时：气体分子运动速度和定容比热随T升高 而增大。 气体的热导率随温度升高而增大 ：气体分子在两次碰撞间平均自由行程 ：气体的密度； ：气体的定容比热 气体的压力升高时：气体的密度增大、平均自由行程 减小、而两者的乘积保持不变。 混合气体热导率不能用部分求和的方法求；只能靠实验测定 1 3 = u lcv u l v c
分子质量小的气体(H2、He)热导率较大一分子运动速度高 150 110 0.1 且 ￥≥ 0,08 200400600800t(c) 200-100 100 t(℃) 100200300400500f(℃) 图1-6氢和氦的导热系数 图15气体的导热系数 FIGI RE 2.6 The temperature dependenee of the ther. 1一水蒸汽;2一二氧化碳;3一空气4一氩,5一氧;6一氦 mal rmndurtivity of wheeled gases at normal pressures
分子质量小的气体（H2、He）热导率较大 — 分子运动速度高