第四章 电路定理 54-1叠加完理 ●54-2替代完理 ●54-3戴维宁定理和诺顿定理 ●54-4特勒根定理 54-5易完理 ●54-6对偶原理
第四章 电 路 定 理 ⚫ §4-1 叠加定理 ⚫ §4-2 替代定理 ⚫ §4-3 戴维宁定理和诺顿定理 ⚫ §4-4 特勒根定理 ⚫ §4-5 互易定理 ⚫ §4-6 对偶原理
第四章 电路定理 ·54-1叠加定理 ●54-2替代定理 ●54-3戴维宁定理和诺顿定理 ●54-4特勒根定理 54-5互易定理 54-6对偶原理 大纲
第四章 电路定理 ⚫ §4-1 叠加定理 ⚫ §4-2 替代定理 ⚫ §4-3 戴维宁定理和诺顿定理 ⚫ §4-4 特勒根定理 ⚫ §4-5 互易定理 ⚫ §4-6 对偶原理
§4-1童加定理 冷叠加定理是线性电路的一个重要定理。 图4-1(a)所示电路中有两个独立电源 激励),现在求解电路中的电流和电 压1(响应)。 冷根据KCL和KⅥL可以列出R 方程:w=R1(i-i)+R2i 解得i再求得u有: 1=/(R1+R2)+R1/(R1+R2) u-R1w/(R1+R2)+R1R2i/(R1+R2)图41(a)
§4-1 叠加定理 ❖叠加定理是线性电路的一个重要定理。 ❖图4-1（a）所示电路中有两个独立电源 （激励），现在求解电路中的电流 i 2 和电 压 u 1 （响应）。 ❖根据KCL和KVL可以列出 方程：us = R1(i2-is)+R2i2 解得i2,再求得u1,有： i2= us/（R1+ R2 ）+ R1is/（R1+ R2 ） u1= R1 us/（R1+ R2 ）+ R1 R2 is/（R1+ R2 ） + _ us + _ R1 u 1 i s i 2 R2 图4-1(a)
§4-1童加定理 上式可以改写为:i=1+1=+u 冷其中:训=i1;0p=1n L2=2|=02=1 冷电流源置零时相当于开路,电压源置零时相当于短路。 故认与i分别单独作用如图4-1(b)和(c)所示 R 1,① (1) u12 (2 R 图4-1(b) 图4-1(c)
§4-1 叠加定理 ❖上式可以改写为： i2 = i2 (1) + i2 (2) u1 = u1 (1) + u1 (2) ❖其中: i2 (1) = i2 | is =0 u1 (1) = u1 | us =0 i2 (2) = i2 | us =0 u1 (2) = u1 | is =0 ❖ 电流源置零时相当于开路，电压源置零时相当于短路。 故us与is分别单独作用如图4-1（b）和（c）所示: + _ R1 u1 (2) i i s 2 (2) R2 图4-1(c) + _ us + _ R1 u1 (1) i2 (1) R2 图4-1(b)
§4-1童加定理 ☆叠加定理可表述为:线性电阻电路中,任 点压或电流都是电路中各个独立电源单 独作用时,在该处产生的电压电流的叠加 当电路中存在受控源时,叠加定理仍然适 用。受控源的作用反映在回路电流或结点 电压方程中的自阻和互阻或自导和互导中 所以对含有受控源的电路应用叠加定理, 进行各分电路计算时,仍应把受控源保留 在各分电路中
§4-1 叠加定理 ❖叠加定理可表述为：线性电阻电路中，任 一点压或电流都是电路中各个独立电源单 独作用时，在该处产生的电压电流的叠加。 ❖当电路中存在受控源时，叠加定理仍然适 用。受控源的作用反映在回路电流或结点 电压方程中的自阻和互阻或自导和互导中， 所以对含有受控源的电路应用叠加定理， 进行各分电路计算时，仍应把受控源保留 在各分电路中