·晶胞的散射强度消光规律：晶体结构中如果存在着带心的点阵、1+cos°2021.=10滑移面等，则产生的衍射会成群地或系统地消失，"R"mc*2这种现象称为系统消光，即由于原子在晶胞中位置1,=[FP 1.不同而导致某些衍射方向的强度为零的现象。·分类1+cos*20点阵消光：面心、体心、底心、简单a1,=F1Rmc2结构消光：结构基元内原子位置不同Im=ITPL.·小晶体散射与衍射积分强度小晶体散射波I T (-Em/E小晶体：小的单晶体，相当于多晶T= [F|G体中晶粒或亚晶粒。对于小晶体的散射波，是各晶胞散Im= |GPIb射波的叠加。IG|2千涉函数同一小晶体各晶胞I,相同，因而I取决于GP半高宽B= 入 /t cos @。在强度的一半高Im= |GPIb度对应一个强度5峰的半高宽B，它与晶粒大小的关系是：.B=入/tcos(t一晶面数)一#/2-x/50+×/5+元/2+#实际理论G面数曲线（N,=5）11
11 •晶胞的散射强度 4 2 0 2 24 1 cos 2 ( ) 2 e e I I Rmc + θ = 4 2 2 0 2 24 1 cos 2 ( ) 2 b e I FI Rmc + θ = 2 b e I = F I z消光规律：晶体结构中如果存在着带心的点阵、 滑移面等，则产生的衍射会成群地或系统地消失， 这种现象称为系统消光，即由于原子在晶胞中位置 不同而导致某些衍射方向的强度为零的现象。 z分类 点阵消光：面心、体心、底心、简单 结构消光：结构基元内原子位置不同 •小晶体散射与衍射积分强度 小晶体：小的单晶体，相当于多晶 体中晶粒或亚晶粒。 对于小晶体的散射波，是各晶胞散 射波的叠加. Im = | T |2Ie | T |=Em/Ee T= |F|G Im= |G|2Ib | G | 2干涉函数 同一小晶体各晶胞Ib相同，因而Im取决于|G|2 小晶体散射波 |G|2函数曲线（N1=5） Im= |G|2Ib 半高宽 B= λ/t cosθ • 在强度的一半高 度对应一个强度 峰的半高宽B，它 与晶粒大小的关 系是： • B = λ/t cosθ (t—晶面数) • 半高宽 实际 理论
·小晶体的衍射积分强度·“行射方向”实质：晶体散射强度主峰最大对于波长为入的入射线，小晶体衍射积分强度为值位置。“衍射强度”：小晶体散射主峰强度2'e4AV[Fmx / (0)主峰的强度范图与三个方向上的晶胞数有I=l032元RmcjV2关，与晶体大小有关y0对于理想的无限大晶体，主峰强度范图趋小晶体体积于零，只在主峰最大值位置有强度晶胞体积参与衍射的晶粒数目的影响·多晶体衍射积分强度倒易球：在多晶体中，方位任意的极多晶粒中·由于晶粒的空间分布位向的同名（HKL）面相应的各个倒易点将集合而各异，某个（hki）晶面的衍射线构成一个反射圆成为球面，此球面以（HKL）面倒易失量长度锥。IriKL/ (=1/dHKL)·由于日角的发散，圆维具为半径，称为（HKL）面的倒易球。有一定厚度。一球面与圆维相裁，交线是圆上的一反射球个环带。环带的面积和圆的面积之比就是参与衍射某反射园作的晶面法线分布的晶粒百分数。单位弧长的衍射积分强度·在德拜照相法1'e4FHKL[(0)中，底片与衍射=32元Rmc4V2锥相交构成感光弧对，这只是上述环带中的一样品被照射体积晶胞体积段。这段弧对上V=AV-q的强度显然与1/sin2日成正比。12
12 • “衍射方向” 实质：晶体散射强度主峰最大 值位置 • “衍射强度”：小晶体散射主峰强度 主峰的强度范围与三个方向上的晶胞数有 关，与晶体大小有关． 对于理想的无限大晶体，主峰强度范围趋 于零，只在主峰最大值位置有强度． •小晶体的衍射积分强度 对于波长为λ的入射线，小晶体衍射积分强度为 晶胞体积 小晶体体积 3 4 2 0 3 24 2 0 ( ) 32 HKL e V II F Rmc V λ φ θ π Δ = 倒易球：在多晶体中，方位任意的极多晶粒中 的同名（HKL）面相应的各个倒易点将集合而 成为球面，此球面以（HKL）面倒易矢量长度 为半径，称为（HKL）面的倒易球。 •多晶体衍射积分强度 反射球 参与衍射的晶粒数目的影响 • 由于晶粒的空间分布位向 各异，某个（hkl）晶面 的衍射线构成一个反射圆 锥。 • 由于θ角的发散，圆锥具 有一定厚度。一球面与圆 锥相截，交线是圆上的一 个环带。环带的面积和圆 的面积之比就是参与衍射 的晶粒百分数。 晶胞体积 样品被照射体积 V=∆V·q 3 4 2 0 3 24 2 0 ( ) 32 HKL e V II F Rmc V λ φ θ π = • 在德拜照相法 中，底片与衍射 圆锥相交构成感 光弧对，这只是 上述环带中的一 段。这段弧对上 的强度显然与 1/sin2θ成正 比。 • 单位弧长的衍射积分强度