类进
热 学
由手热力学方法的局限性,我们对平衡态下 系统内部的情况不了解,从而对温度和理想 气体的理解也很肤浅,对气体的压强更是 无所知,因此,为了全面了解平衡态下的基 本热学信息,我们必须用分子物理学的方法 从微观本质上加以认识。 心
由于热力学方法的局限性，我们对平衡态下 系统内部的情况不了解，从而对温度和理想 气体的理解也很肤浅，对气体的压强更是一 无所知，因此，为了全面了解平衡态下的基 本热学信息，我们必须用分子物理学的方法 从微观本质上加以认识
第二章气体分子运动论的基本概念 囱物质的微观结构模型 囱理想气体压强公式 囱温度的微观解释 分子力 囱范德瓦耳斯气体的压强
第二章 气体分子运动论的基本概念 物质的微观结构模型 温度的微观解释 理想气体压强公式 分子力 范德瓦耳斯气体的压强
历史的回顾( Looking back the History. 子动理论的早期思想 17世纪,物质原子论复兴,分子动理论初步 展,定性的。新领域。 宏观分子动理论 ≯微观 第一步 1638,伽,古代原子论 1661,跛窥耳,物质撒粒 167,朗克,空乞由粒子组成
一 、 历 史 的 回 顾 (Looking Back the History) 1、分子动理论的早期思想 17世纪 ,物质原子论复兴,分子动理论初步 发展,定性的，新领域。 1638年，伽桑狄，古代原子论 1661年，玻意耳，物质微粒 1678年，胡克，空气由粒子组成
牛顿,原子论者,平方反比力→破意耳定律 1卩38年,伯旁刺,《流体動力学》→瓜礙的微 观林制 18世纪中叶以后,燕质说 2、阿伏伽德罗分子学说 19世纪初,分子食,他学领城 1811年,阿伏伽德罗假优: 在同温同压下同体积的气体中的有相同数目 的分子。 3、洛善密脆的理论计算n=26876×1025m-3 1865年 洛喜
牛顿，原子论者，平方反比力→ 玻意耳定律 1738年，伯努利，《流体动力学》→ 压强的微 观机制 18世纪中叶以后，热质说 2、阿伏伽德罗分子学说 19世纪初，分子概念，化学领域 1811年， 阿伏伽德罗假说： 在同温同压下同体积的气体中的有相同数目 的分子。 3、洛喜密脱的理论计算 1865年 25 3 2.6876 10 − n = m 洛喜米脱