k一般情况的本构关系: DG,t)=E()E(,t')dr'dt' 对于空间局城、平频E(,t)=E(7e-0t D(,t)=E(t-t )E()e-iot dr'dt'=E(oE()e-iot 频域E(o)=∫E(t-t)e-0(-dt′=J∫E(e0aE 任意变化的场可以看做频场的叠加。 I介电常数的色散
一般情况的本构关系： 𝐷 𝑟 ,𝑡 = 𝑟 − 𝑟 ′ ,𝑡 − 𝑡 ′ 𝐸 𝑟 ′ ,𝑡 ′ 𝑑𝑟 ′𝑑𝑡 ′ 对于空间局域、单频𝐸 𝑟 ,𝑡 = 𝐸 𝑟 𝑒 −𝑖𝑡： 𝐷 𝑟 ,𝑡 = 𝑡 − 𝑡 ′ 𝐸 𝑟 𝑒 −𝑖𝑡′𝑑𝑟 ′𝑑𝑡 ′ = 𝐸 𝑟 𝑒 −𝑖𝑡 频域 = 𝑡 − 𝑡 ′ 𝑒 −𝑖(𝑡 ′−𝑡)𝑑𝑡 ′ = (𝑡 )𝑒 𝑖𝑡 𝑑𝑡 任意变化的场可以看做单频场的叠加。 Ⅰ介电常数的色散
k高频下金属与介质中电子都表现为束缚电 子,与原子实作贯加强,且不会从与其他 杂质等的蘆撞中损失能量。因比ν Lorentz 谐振子模型代替 Drude自由电子气模型。 2 The Lorentz Oscillator Model:把介质与外场 相互作用看做电子与原子实纽成的谘振子 的受迫振动。 Ⅱ Lorentz谘振子模型
高频下金属与介质中电子都表现为束缚电 子，与原子实作用加强，且不会从与其他 杂质等的碰撞中损失能量。因此以Lorentz 谐振子模型代替 Drude 自由电子气模型。 The Lorentz Oscillator Model：把介质与外场 相互作用看做电子与原子实组成的谐振子 的受迫振动。 Ⅱ Lorentz 谐振子模型