(3)干涉图形的光强分布 16 000。。。0。0。00。000 S2 D>>d S1、S2在P点引起的光振动的合光强为: I=1+l2+2√12c00co4 般有1=l2=l0,若c0s'=1,则 12-h=dsing I,=4I。cos 2 2 140 dsin.2兀 nd sine 4l cOS( =4 cOs AD
2021/2/10 16 （3）干涉图形的光强分布 ) sin 4 cos ( 2 0 d = I S1、S2在P点引起的光振动的合光强为： 2 4 cos2 0 I = I 2 sin 2 1 sin = − = d r r d I = I1 + I2 + 2 I1 I2 coscos 一般有 I1=I2=I0，若cos’=1，则 4 cos ( ) 2 0 D dx I I x = x S1 S2 2 r D d d P O 1 r x
=4oc0s2( 2/rd sine 17 dine 2丌 表示P点的强度l如何随角变化(即:随位相变化) A小=±2k丌 dine=±k l=41—千涉极大 A=+(2k+1)x→dsin0=±(2k+1) l=0 26 干涉极小 2 0 6-4优-202兀4兀6兀 4φ 注:如果P点两振动的振幅不等,则:1 =1+2+2√12oso 入A max Imx=1+I2+2、12 lmn=h1+I2-2√h1l2 T 2元 4△q
2021/2/10 17 表示 P点的强度 I 如何随 角变化（即：随位相变化） ——干涉极大 I 注：如果P点两振动的振幅不等，则： I = I1+ I2+2 I1I2 cos ) sin 4 cos ( 2 0 d I = I 2 sin = d =2k dsin =k θ 4 0 I = I =(2k +1) ——干涉极小 2 sin (2 1) d = k + Iθ = 0 0 4I 2 0 I − 6 − 4 − 2 0 2 4 6 Imax = I1+ I2+2 I1I2 Imin = I1+ I2−2 I1 I2 I Imax Imin -4 -2 o 2 4
18 (4)杨氏实验的另一形式 焦平面 f 费马原理:从垂直于平行光的任一平面算起,各平行光线到 会聚点的光程相等(即透镜不附加光程差)。 仍有 6=S2b= d sing≈td ±k(k=0412…).明条纹 f ±(2k+1)2 暗条纹
2021/2/10 18 （4）杨氏实验的另一形式 S1 S2 b 2 r d P O f 焦 平 面 1 r x 费马原理：从垂直于平行光的任一平面算起，各平行光线到 会聚点的光程相等（即透镜不附加光程差）。 仍有 = = = f xd S2 b d sin 2 (2 1) + k k (k =0,1,2) { …明条纹 …暗条纹
光波的叠加一一光的干涉 19 洛埃镜(简单介绍) B S B S 将屏移到B处,证实了半波损失的存在 明暗条纹的位置: k(k=0,2).明条纹 真空中:n-+2=(2k+ 暗条纹
2021/2/10 19 明暗条纹的位置： 真空中： 2 1 r −r k (k =0,1,2) 2 + 将屏移到 B处，证实了半波损失的存在 2 (2 1) = k + { • 洛埃镜 (简单介绍) A B P1 P2 2 r 1 r S S’ …明条纹 …暗条纹 光波的叠加一— 光的干涉
例1:已知杨氏实验中:A=0.55m,d=3.3mm,D=3m。 求:(1)条纹间距Ax。(2)置厚度=001mm的平行平面玻 璃于S2之前,计算条纹移动距离及方向。 解:(1)Ax=2=05mm d sing=2 Dsin 6=4x (2)设未放玻璃前P为k级极大 PSKD PPo 加玻璃后增加了光程差:l(n-1) Ar=r2r=dsin6'+(n-1)=kn xn,=DgO≈ Dsin 6 akx-(n-1)则:4c= (1-n)l<0 注:若测得Ax,则可求出n
2021/2/10 20 例1：已知杨氏实验中：=0.55m，d=3.3mm，D=3m。 求：（1）条纹间距x。（2）置厚度l=0.01mm的平行平面玻 璃于S2之前，计算条纹移动距离及方向。 解：（1） （2）设未放玻璃前P为k级极大： d x k D p = x 1 S 2 S d P 加玻璃后增加了光程差： l(n−1) O r = r2 −r1 = d sin+(n−1)l = k P = xp Dtg Dsin [k (n 1)l] d D xp = − − n l d x x x D p p 则： = − = (1− ) 注：若测得x，则可求出n。 b mm d D x = = 0.5 d sin = Dsin = x <0