(2)光波的相干条件: △b=(2OD)+(90-90)-2m(72-2=常量 O1=O2两列波的频率相等。 q20-910=常量,两列波的初相位差恒定。 E 两列波有相互平行的电振动分量 e sin e 即:cos6≠0 E2 cOS E 当两列波的振幅相等时,干涉现象最明显 获得相干光的方法: 分波阵面的方法杨氏干涉、菲涅尔、洛埃镜干涉 分振幅的方法等倾干涉、等厚千涉 分振动面的方法偏振光干涉
2021/2/10 11 两列波有相互平行的电振动分量， 即: cos 0 当两列波的振幅相等时，干涉现象最明显。 获得相干光的方法 : • 分波阵面的方法——杨氏干涉、菲涅尔、洛埃镜干涉 • 分 振 幅的方法——等倾干涉、等厚干涉 • 分振动面的方法—— 偏振光干涉 （2） 光波的相干条件： 1=2 两列波的频率相等。 20−10= 常量，两列波的初相位差恒定。 [( ) ( ) 2 ( )] 1 1 2 2 2 1 20 10 r r = − t + − − − =常量 0 E1 E2 E2 cos E2 sin
光波的叠加一一光的干涉 12 1杨氏双缝干涉(1801年) (1)实验原理 缝屏 缝屏 Y。ung 接收屏 中央明纹 2 平面波 暗条纹 以中央明纹为对称的 明暗相间的干涉条纹
2021/2/10 12 1.杨氏双缝干涉 (1801年) （1）实验原理 So 中央明纹 缝屏 缝屏 接收屏 暗条纹 平面波 以中央明纹为对称的 明暗相间的干涉条纹 S1 S2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 光波的叠加一— 光的干涉
(2)出现明暗条纹的位置(真空中): 13 设缝间距为d,两屏间距为D>>d P S d 零级明纹 S b D D>>d 对任意点P: ±2兀明纹 即:=2-h≈dsin={h暗(k=0,2. 位相差为:4小 ±(2k+1) 干涉极大 ±(2k+1)么干涉极小 注 O点处δ=0(l是中明纹(零级明纹) 着P点的光程差δ≠k/2则点为明暗条纹的过渡区
2021/2/10 （ 13 2）出现明暗条纹的位置（真空中）： S1 S2 P O b 1 r 2 r d 零级明纹 D D d = r2 − r1 d sin = k { 设缝间距为d，两屏间距为D>>d 对任意点P： 位相差为： 2 2 1 r −r = 2k (2k +1) = (k=0,1,2…) 明纹 暗纹 即： 2 (2 1) k + * O点处 是中央明纹（零级明纹） 注： = 0 (k = 0) ** 若P点的光程差 k / 2 则P点为明暗条纹的过渡区 干涉极大 干涉极小
dsin6=± 干涉极大极小的条件 ∴sinb≈ dsin=±(2k+1) D ●。0●0●●。。。●。。@0。。00●。●●鲁●。 S2 D>>d 干涉极大极小的位置 P点的坐标(距0点很近):x=Dg6≈Dsin6 x=±k2元 明条纹 D2 =0,122……) x=±(2k+1) 暗条纹 d 2
2021/2/10 14 P 点的坐标（距O点很近）： x = Dtg Dsin D x 干涉极大极小的条件 sin d sin = k 2 sin (2 1) d = k + 干涉极大极小的位置 x S1 S2 2 r D d d P O 1 r x 2 (2 1) d D x = k + (k =0,1,2) ——明条纹 ——暗条纹 d x=k D
光波的叠加一一光的干涉 15 x=±k2元 D>>d 相邻两条明(暗)纹的间距:Ax⊥D 干涉图样是等间距明暗相间条纹。 D、2-定4xad,4x个条纹越清晰, 反之到一定程度,A↓条纹全部集中到屏中心。 同一级上九个,x个(中央极大除外) 若白光入射,每一级都是彩色条纹分布色散
2021/2/10 15 d x=k D ——色散 d x 1 •D、 一定 d, x 条纹越清晰， 反之d大到一定程度， x 条纹全部集中到屏中心。 x S1 S2 2 r D d d P O 1 r x , xk 若白光入射，每一级都是彩色条纹分布 •同一级上 （中央极大除外） 光波的叠加一— 光的干涉 条纹特征： •相邻两条明（暗）纹的间距： 干涉图样是等间距明暗相间条纹。 d D x =