空载电流(考虑空载损耗) ·考虑空载损耗时: (1)考虑铁耗(包含磁滞、涡流),将磁化曲线改为磁 滞回线。 2)激磁电流不再与主磁通同相,而是导前一个磁滞角∝n 因此,将激磁电流分解为两个分量: 1)与Φ同相的磁化电流i; (2)导前Φ90有功分量iFe
I 0 I Fe I m 0 I 空载电流（考虑空载损耗） •考虑空载损耗时： （1）考虑铁耗（包含磁滞、涡流）， 将磁化曲线改为磁 滞回线。 因此， 将激磁电流分解为两个分量： （1）与同相的磁化电流iu； （2）导前900有功分量iFe I I I Fe = + 0 （2）激磁电流不再与主磁通同相， 而是导前一个磁滞角 m
三、室载运行的电动势 主磁通Φ和漏磁通Φ在绕组内产生的感应电动势: e1:主磁通Φ在原绕组内感应电动势的瞬时值 N e2:主磁通Φ在副绕组内感应电动势的瞬时值 d e1σ:漏磁通Φ1在原绕组内感应电动势的瞬时值 a 主磁通按正弦规律,φ=中 sin o t N(m sin@t)=-N@om cos@ t Naom sin(at-90)=EIm sin(ot-90) Φn:主磁通的幅值;E1n:原绕组感应电动势的幅值
三、空载运行的电动势 •主磁通和漏磁通1在绕组内产生的感应电动势： dt d e N dt d e N dt d e N 1 1 1 2 2 1 1 = − = − = − e1：主磁通在原绕组内感应电动势的瞬时值 e2：主磁通在副绕组内感应电动势的瞬时值； e1：漏磁通 1在原绕组内感应电动势的瞬时值 主磁通按正弦规律， t m = sin sin( 90 ) sin( 90 ) ( sin ) cos 0 1 0 1 1 1 1 1 = − = − = − = − = − N t E t t N t dt d N dt d e N m m m m m：主磁通的幅值；E1m：原绕组感应电动势的幅值
原边电势分析 e,= Eim sin(ot-90) 当主磁通按正弦规律变化时,原绕组中感应电动 势也按正弦规律变化,但相位比主磁通落后900 原边电动势幅值:E1mn=N1Qn 有效值: E=Em /2=2f NDm/2=4.44fN,D 相量表示:E1=-/444fN1n
•原边电势分析 sin( 90 ) 0 e1 = E1m t − 原边电动势幅值： E1m = N1 m m N m E1 = E1 / 2 = 2 f 1 N1 m / 2 = 4.44 f 1 1 有效值： N m E j f 1 44 1 1 相量表示： = − 4. 当主磁通按正弦规律变化时，原绕组中感应电动 势也按正弦规律变化， 但相位比主磁通落后900
副边电势分析 边绕组链接同一磁链,副边电动势幅值: Em =n,ag 有效值: E2=E2m/√2=444N2n 相量表示: 2=-1444Np 原边漏电势由原边绕组链接漏磁链得到, agn=Nsm(ot90°) 相量表示:E1=-14.44f1Nlmn
•副边电势分析 副边绕组链接同一磁链，副边电动势幅值： E2m = N2 m m N m 有效值： E2 = E2 / 2 = 4.44 f 1 2 相量表示： N m E j f 2 44 1 = − 4. 原边漏电势由原边绕组链接漏磁链得到， N m E j f dt d e N 1 1 0 1 1 m 1 1 1 4.44 1 1 N sin( t -90 ) = − = − = 相量表示：
漏电势分析 漏磁通Φ1通过的磁路是线性的,漏磁链1。与产 生漏磁链的电流i呈线性关系,漏电势可表示为 N1- 若励磁电流i按正弦规律变化,即 eI sin o t X 结论 (1)L1为原绕组的漏感系数;X1是原绕组的漏电抗。表征漏磁 通对电流的电磁效应。两者与匝数和几何尺寸有关,均为常数。 (2)漏电感电动势与电流同频率,相位上落后90° (3)空载时,漏阻抗压降小,U1≈-E1=1444Nn (4)主磁通大小,取决于电网电压、频率和匝数
•漏电势分析 漏磁通1通过的磁路是线性的，漏磁链1 与产 生漏磁链的电流i0呈线性关系，漏电势可表示为： dt di L dt d dt d e N 0 1 1 1 1 1 = − = − = − 若励磁电流i0按正弦规律变化，即 2 sin t i 0 = I 0 1 0 L1 0 X1 E jI jI = − = − （1）L1为原绕组的漏感系数；X1是原绕组的漏电抗。表征漏磁 通对电流的电磁效应。两者与匝数和几何尺寸有关，均为常数。 （2）漏电感电动势与电流同频率，相位上落后I0 900。 结论： N m U E j f 1 1 44 1 1 （3）空载时，漏阻抗压降小， − = 4. （4）主磁通大小，取决于电网电压、频率和匝数