单位重量流体经叶轮后的静压能增加为：uWWHp2g2g22221WWU2u福(a).. HT,o.+2g2g2g根据余弦定理，上述速度之间的关系可表示为："=c+u-2cuj cosαWi+u,-2c,u, cos α.WC-112025/11/28
2025/11/28 11 单位重量流体经叶轮后的静压能增加为： g w w g u u HP 2 2 2 2 2 1 2 1 2 2 − + − = g c c g w w g u u HT 2 2 2 2 1 2 2 2 2 2 1 2 1 2 2 , − + − + − = （a） 根据余弦定理，上述速度之间的关系可表示为： 1 1 1 2 1 2 1 2 1 w = c + u − 2c u cos 2 2 2 2 2 2 2 2 2 w = c + u − 2c u cos
代入（a）式，并整理可得到：Hr, =(uzC, cosα, -uc cosα,) / g(b)一般离心泵的设计中，为得到较大理论压头，在离心泵设计时，为了不产生预旋，流体从径向进入叶轮，即：使αi=90°，即cosα,=0Hr. = uzCz cos α, / g上式称为离心泵的基本方程式，或离心泵理论压头的表达式。122025/11/28
2025/11/28 12 代入（a）式，并整理可得到： H u c u c g T ( cos cos )/ , = 2 2 2 − 1 1 1 (b) 一般离心泵的设计中，为得到较大理论压头，在 离心泵设计时，为了不产生预旋，流体从径向进 入叶轮，即：使1=90° ，即cos1=0 H u c g T cos / , = 2 2 2 上式称为离心泵的基本方程式，或离心泵理论 压头的表达式
流量可表示为叶轮出口处的径向速度与出口截面积的乘积：q=2πrzb,C2Sin αz从点2处的速度三角形可以得出注：bbz一叶轮进出口的宽度；C2 cos0α2 = u2 - C2 sin α2 : ctgβ,rr2一叶轮进出口的半径；代入 HT , =uzC2cos α 2/gβ1、β2一叶轮进Hr. = "2(uz - C, sin αzctgβ,)出口处叶片的倾角。gqvO(r0)2ctgβ,2元b2gg表示离心泵的理论压头与理论流量，叶轮的转速和直径、叶轮的几何形状间的关系。132025/11/28
2025/11/28 13 流量可表示为叶轮出口处的径向速度与出口截面 积的乘积： 2 2 2 2 qV = 2r b c sin 从点2处的速度三角形可以得出 2 2 2 2 2 2 c cos = u −c sin ctg 代入 HT，∞ =u2 c2 cos 2 /g ( sin ) 2 2 2 2 2 , u c ctg g u HT = − 2 2 2 2 2 ( ) 1 ctg b g q r g V = − 表示离心泵的理论压头与理论流量，叶轮的转速和直径 、叶轮的几何形状间的关系。 注：b1、b2－叶轮进、 出口的宽度； r1、r2 －叶轮进、 出口的半径； β1、β2 －叶轮进、 出口处叶片的倾角
对于某个离心泵（即其β2r2b,固定），当转速w-定时，理论压头与理论流量之间呈线形关系，可表示为:Hr, =A-Bqv2.离心泵基本方程式的讨论当叶离心泵的理论压头与叶轮的转速和直径的关系片几何尺寸（b2，β）与理论流量一定时，离心泵的理论压头随叶轮的转速或直径的增加而加大20离心泵的理论压头与叶片几何形状的关系根据叶片出口端倾角β的大小，叶片形状可分为三种：142025/11/28
2025/11/28 14 对于某个离心泵（即其β2、r2、b2固定），当转速ω一 定时，理论压头与理论流量之间呈线形关系，可表示 为： HT，∞ =A-BqV 2.离心泵基本方程式的讨论 1）离心泵的理论压头与叶轮的转速和直径的关系 当叶 片几何尺寸（b2，β2）与理论流量一定时，离心泵的 理论压头随叶轮的转速或直径的增加而加大。 2）离心泵的理论压头与叶片几何形状的关系 根据叶片出口端倾角β2的大小,叶片形状可分为三种:
中23c 213u2h后弯叶片（β2<90，图b），ctg β>0。泵的理论压头随流量9的增大而减小；152025/11/28
2025/11/28 15 1）后弯叶片( 2 <90，图b) ，ctg 2 >0 。泵 的理论压头随流量qV的增大而减小；