(4)光强:将a=±143m±246兀,±347x… 2 依次带入光强公式= sInal ,得到 从中央往外各次极大的光强依次为004726, 001655,0.00836…,∴欧极大<<上极大 Ⅰ/l 相对光强曲线 0.0170.047 0.0470.017 SIn 6 2 16
16 sin 0.047 0.017 1 I / I0 0 相对光强曲线 0.017 0.047 a − 2 a − a a 2 (4)光强： 从中央往外各次极大的光强依次为 0.0472I0 ， 0.0165I0， 0.0083I0 … I次极大 << I主极大 将 = 1.43， 2.46， 3.47， … 依次带入光强公式 ， 2 0 sin = I I 得到
sine 3N/a 2n/ ( 3/a Intensity 单缝衍射图样 17
单缝衍射图样 17 sin
四.条纹宽度 观测屏 衍射屏透镜 1中央明纹宽度 △xAx a>>时,sin61≈O △ 角宽度△Bn=26,≈2 线宽度△x0=2ftg=2f01=2f 衍射反比定律 2.其他明纹(次极大)宽度 在 tg≈sin6≈的的,≈∫sin0≈g元 △xfn=2 △x0—单缝衍射明纹宽度的特征
18 四. 条纹宽度 1.中央明纹宽度 1 1 a 时， sin 角宽度 a 0 = 2 1 2 线宽度 0 1 x = 2 f tg ——衍射反比定律 0 I x1 衍射屏透镜 x2 观测屏 f 1 0 x 0 x 2. 其他明纹（次极大）宽度 0 2 1 x a x f = —单缝衍射明纹宽度的特征 在 t g sin 时， ， a k x f f k k sin = 2 1 = f a a f = 2
3.波长对条纹间隔的影响 △x∝一波长越长,条纹间隔越宽。 4.缝宽变化对条纹的影响 Δx=∫一缝宽越小,条纹间隔越宽 当a>狙且→埘时,6→ 元 2 SIn 只存在中央明文,屏幕是一片亮 当a↑且→0时,Ax→>0,O→>0, 只显出单一的明条纹—单缝的几何光学像 几何光学是波动光学在a>>时的极限情形g
19 3. 波长对条纹间隔的影响 4. 缝宽变化对条纹的影响 x — 波长越长，条纹间隔越宽。 a x f = — 缝宽越小，条纹间隔越宽。 当 且 → 1时 ， a a 只存在中央明文，屏幕是一片亮。 I 0 sin ， 2 1 → ∴几何光学是波动光学在a >> 时的极限情形。 只显出单一的明条纹 ⎯⎯单缝的几何光学像 当 且 → 0 时， a a x → 0， k → 0
五.干涉和衍射的联系与区别 干涉和衍射都是波的相干叠加,但干涉是 有限多个分立光束的相干叠加,衍射是无限多 个子波的相干叠加。 公路 六[例题] 如图示: 15 已知:一波长为=30mm的雷达在距离路边 为15m处衢达射束与公路成15角天线宽度 a=020m求雷达监视范围内公路的长度L。m
20 五. 干涉和衍射的联系与区别 求雷达监视范围内公路的长度L。 个子波的相干叠加。 干涉和衍射都是波的相干叠加， 但干涉是 有限多个分立光束的相干叠加，衍射是无限多 六.[例题] 已知：一波长为 = 30mm的雷达在距离路边 为 雷达射束与公路成15°角，天线宽度 a = 0.20m。 d =15m处， 如图示： a d L 15 0 公路