从图6-8(b)的剖面图中可以看出:当N、S磁极在外 力作用下以转速n顺时针方向旋转时,转子导体条a、b所围 面积内的磁通量将发生变化,根据法拉第电磁感应定律,在 导体条a、b中将产生感生电动势。电动势的大小正比于导体 条a、b所围面积磁通量的变化率,即 do dt 式中,Φ为通过a、b所围面积S的磁通量,设t=0时,磁 力线的方向与线圈平面平行,马蹄形磁铁以匀角速度o旋转, 贝 ①= BS cos at+ 2
从图 6 - 8（b）的剖面图中可以看出：当N、S磁极在外 力作用下以转速n顺时针方向旋转时，转子导体条a、b所围 面积内的磁通量将发生变化，根据法拉第电磁感应定律，在 导体条a、b中将产生感生电动势。电动势的大小正比于导体 条a、 b所围面积磁通量的变化率，即 dt d = − 式中，Φ为通过a、b所围面积S的磁通量，设t＝0时，磁 力线的方向与线圈平面平行，马蹄形磁铁以匀角速度ω旋转， = + 2 cos BS t
可得 BSocos at 由于导体条a、b构成一个闭合回路,故在ε的作用下将形 成相应的感生电流/a。l的大小正比于e,反比于转子导体条 的阻抗,方向与ε相同,如图6-8(b)所示。 在磁场中运动的转子导体条a、b中有电流流过时,它必 然受到安培力F的作用。根据安培定律,F的大小应与电流lab 的大小、导体条的长度以及磁感应强度B的大小成正比。即 f=1 B ab
BS t dt d = cos = − 由于导体条a、b构成一个闭合回路，故在ε的作用下将形 成相应的感生电流Iab。Iab的大小正比于ε，反比于转子导体条 的阻抗，方向与ε相同，如图6 - 8（b）所示。 在磁场中运动的转子导体条a、b中有电流流过时，它必 然受到安培力F的作用。根据安培定律，F的大小应与电流Iab 的大小、导体条的长度l以及磁感应强度B的大小成正比。即 f = I ablB
F的方向由右手螺旋定则确定,如图6—8(b)所示 因为导体条a和b对称,两者受到的作用力大小相等,方 向相反,故它们将产生一个绕oo轴转动的力偶矩,一般 称为电磁转矩,用M表示。其大小为 M=2Frsin 6=LlB2rsin 0=lsBot 显然,转子在电磁转矩M的作用下,沿顺时针方向 旋转,即与马蹄形磁铁同向转动
F的方向由右手螺旋定则确定，如图6－8（b）所示。 因为导体条a和b对称，两者受到的作用力大小相等，方 向相反，故它们将产生一个绕oo′轴转动的力偶矩，一般 称为电磁转矩，用M M Fr I lB r I SB t = 2 sin = a b 2 sin = a b 显然，转子在电磁转矩M的作用下，沿顺时针方向 旋转， 即与马蹄形磁铁同向转动
2.转动的基本过程 实际的异步电动机不是旋转永久磁极(演示实验中的蹄 形磁铁),而是将三相电源加在三个定子绕组上,产生一个旋 转磁场。旋转磁场的旋转方向由三相电源的相序确定 当旋转磁场顺时针方向旋转时,通过闭合铜条所包围面 积的磁通量将发生变化。因此,在闭合铜条中将产生感生电 流,感生电流的方向由右手螺旋定则确定。反过来,具有感 生电流的转动铜条又将受到磁场力(安培力)的作用,形成 个力偶矩(电磁转矩),使转子也顺时针方向转动起来 显然,转子转动的方向与磁场的旋转方向相同。通过改 变三相电源的相序可以改变旋转磁场的方向,从而达到改变 转子的转动方向的目的
2. 实际的异步电动机不是旋转永久磁极（演示实验中的蹄 形磁铁）, 而是将三相电源加在三个定子绕组上，产生一个旋 转磁场。 旋转磁场的旋转方向由三相电源的相序确定。 当旋转磁场顺时针方向旋转时， 通过闭合铜条所包围面 积的磁通量将发生变化。因此， 在闭合铜条中将产生感生电 流， 感生电流的方向由右手螺旋定则确定。 反过来， 具有感 生电流的转动铜条又将受到磁场力（安培力）的作用， 形成 一个力偶矩（电磁转矩）， 使转子也顺时针方向转动起来。 显然， 转子转动的方向与磁场的旋转方向相同。 通过改 变三相电源的相序可以改变旋转磁场的方向， 从而达到改变 转子的转动方向的目的