☆注意：在磁层中，沿任何一根磁场线，满足下式：0sin?常数。=（3）具有磁倾角α脉冲星的磁层：二维情况：见Kap00r&shukre，1998,ApJ,501,228sin(0-α)常数。/三维偶极场（静态和延迟）：Cheng,Ruderman &Zhang,2000ApJ
2 sin r = 常数。 ☆注意: 在磁层中，沿任何一根磁场线，满足下式： （3）具有磁倾角α脉冲星的磁层： 二维情况：见Kapoor & shukre , 1998, ApJ, 501, 228 2 sin ( ) r − = 常数。 三维偶极场（静态和延迟）： Cheng, Ruderman & Zhang, 2000, ApJ
U1、外间隙发射标准的脉冲星磁层见右图LighiCylinder一般认为，在脉冲星磁球中存在两个加速区：极冠区和4·B-0POLAA GAP外间陈。OUTEA GAP简言之，外间隙是位于开场基本参数：角速度：Q，线附近的的一个表面，且延自转功率：E=IQQ（I-转动惯量）伸到或超出光柱：在该间隙特征年龄：t=Q/2Q内加速的电子和正电子在很磁倾角：α，视角：5高的能量且产生高能伽玛射光柱半径：R,=c/Q线。表面磁球：B极冠半角：sinOpc=(RQ/c)/2
1、外间隙发射 标准的脉冲星磁层见右图。 基本参数： 1/ 2 E ( R / B sin ( / ) spr p PC I I c R c = − = = L 角速度： ， 自转功率： 转动惯量） 特征年龄：t= /2 磁倾角： ，视角： 光柱半径： 表面磁球： 极冠半角： 一般认为，在脉冲星磁球 中存在两个加速区：极冠区和 外间隙。 简言之，外间隙是位于开场 线附近的的一个表面，且延 伸到或超出光柱；在该间隙 内加速的电子和正电子在很 高的能量且产生高能伽玛射 线
外间隙中，高能光曲线与加速2000PFF E-0.0PFF E=0.0区几何、辐射机制、磁倾角和OC best posTPCbestposa.5=21.89a.550,26视角有关。X=258X=241Geminga1500容易产生在每次转动中的双峰轮廓。1000Venteretal（2009）等证明了500这样的模型可实际地解释观测到的脉冲的所有特征。0.51.502Pulsarphase模型和观测之间符合的细节取决于沿间隙的发射的径向依赖。例子见图（Romani&Watters2010）
外间隙中，高能光曲线与加速 区几何、辐射机制、磁倾角和 视角有关。 容易产生在每次转动中的双峰 轮廓。 Geminga Venter et al (2009)等证明了 这样的模型可实际地解释观 测到的脉冲的所有特征。 模型和观测之间符合的细节取决于沿间隙的发射的径向依赖。 例子见图（Romani & Watters 2010）
2、射电发射的源由观测到的射电的积分脉冲轮廓可以导出，来自正常脉冲星的大部分射电发射起源于极冠，而有时，特别是年轻的脉冲星，也起源于外间隙。正常的射电发射：观测到几何显示在极冠内的一个起源，3、极冠发射在极冠处的射电源：由在一个很好定义的磁极周围和之上的间隙区域中对UgntCyinder产生级联产生的甚高能粒子束相于发0B-0POLABGA射。OUTER GAP相干的射电发射的机制未被很好地理解
2、射电发射的源 由观测到的射电的积分脉冲轮廓可以导出，来自正常脉 冲星的大部分射电发射起源于极冠，而有时，特别是年轻的 脉冲星，也起源于外间隙。 正常的射电发射：观测到几何显示在极冠内的一个起源。 3、极冠发射 在极冠处的射电源：由在一个很好定 义的磁极周围和之上的间隙区域中对 产生级联产生的甚高能粒子束相干发 射。 相干的射电发射的机制未被很好地理解
考虑磁轴与转轴平行的磁偶极子情况，因为沿一根磁场线，sin?e/r=const.，5ec6=v3故在某表面（a，0）处的极角为1/220sing.在角处，场线与半径矢成角tan-tane.taneo,=0.+tanAc"2Goldreich和Julian磁层于是有：（1）半径a的一颗脉冲星以磁纬度的形式表示极冠直径为1/22元aP-1/220g=2a(2）表面处限制的场线的锥所确定的束的角宽度是25.=30g
考虑磁轴与转轴平行的磁偶极子情况。 Goldreich和Julian磁层 因为沿一根磁场线，sin2θ/r=const.， 故在某表面(a, θs )处的极角为 在角处，场线与半径矢成角 于是有： （1）半径a的一颗脉冲星以磁纬度的形式表示极冠直径为 （2）表面处限制的场线的锥所确定的束的角宽度是