对于具有a三10km和周期P秒的一个正交的转子，我们找到在脉冲星表面处一个源的预期束宽：(15)28,~3P-1/2degrees..磁极区的开场线在一个极冠内留下一个表面，其角半径是1/22元0P-1/2(16)0cP给出一个半径1/2Qa(17)Na"对于半径a=10km和周期P=1s，极冠的半径是140m：离开极冠的场线形成约1.6°穿过的一个窄的束。但是注意在方程（16）中的因子P-1/2：对于最快的毫秒脉冲星，极冠大约因子25和场线的护展应为300观测到束宽（第12章）相当地大于表明处的场线的广展。假定被辐射的束被限制于场线，则在半径处的发射的束宽取决于1/2，为1/23cP(18)beamwidth=sinRLC2元发射的高度可是周期P的函数，所以束宽可不服从由该方程顶期的大致的正比性P1/2
Kijak&Gil（1997)使用了A-EFO-KG100在单个射电频率（0.4GHz）处直到1%的低强度水平测量到的脉冲宽度，使用几何修10r= (410±20)P0.39±0.06km正（如第15章），找到了一a2组脉冲星的发射半径。1100.10.01P(s)大多数PRS的总轮廓宽度与射电频有关宽度随增加频率而增加。这解释为半径r（发射高度）和频率之的一个关系，称为RFM(radiusto frequencymapping)。RFM的概念由Ruderman&Sutherland(1975）引入：发射高度可通过局部等离子体密度确定，其中假定观测到束宽仅由在该高度处场线的扩展确定。近似！
Kijak & Gil (1997)使用了 在单个射电频率（0.4 GHz） 处直到1%的低强度水平测量 到的脉冲宽度，使用几何修 正（如第15章），找到了一 组脉冲星的发射半径。 P (s) 大多数PRS的总轮廓宽度与射电频有关： 宽度随增加频率而增加。 这解释为半径r（发射高度）和频率之的一个关系，称为 RFM（radius to frequency mapping）。 RFM的概念由Ruderman & Sutherland(1975)引入：发射高度 可通过局部等离子体密度确定，其中假定观测到束宽仅由在 该高度处场线的扩展确定。近似！
如果观测到射电发射的外锥分量，则清楚角宽度与频率的相关。Thorsett（1991）说明外分量的间隔△e满足：Ae=Av-α+0min[α~1/3tetetorPSR1133+16A10xwidthMitra&Rankin(2002)★S-maC31.0Segaratton)enpuarusB1VOS27.806L0OVC说明对于具有清楚确定24.020.6pnuo17.0的外分量的脉冲星，该13.688日富大母吉海南俞+关系应用于总的辐射的O*Leoding.oTralling Wdia)apInsoaodo束宽p以及观测到的分0-00量间隔。0.010.110Prequeney (Giz)XV0.21±0.07在低频处，Kijak&Gil(1997)，0.4-1.4GHz在高射电频处，束宽实际上与频率无关。FRM显示高频发射集中于在磁层中单一高度的附近
如果观测到射电发射的外锥分量，则清楚角宽度与频率的相 关。Thorsett(1991)说明外分量的间隔Δθ满足： Mitra & Rankin (2002) 说明对于具有清楚确定 的外分量的脉冲星，该 关系应用于总的辐射的 束宽ρ以及观测到的分 量间隔。 在低频处， Kijak & Gil (1997），0.4-1.4 GHz 在高射电频处，束宽实际上与频率无关。FRM显示高频发射 集中于在磁层中单一高度的附近
假定最小间距βmin是包含在射电发射的最低高度处源的场线的一个角扩展的测量。如果这些场线处于极冠的边缘，则角宽度p给出发射半径r=RP(p/2.5°)24、芯和锥分量观测结果的分析表明：☆芯和外锥分量起源于不同的高度（如见vonHoensbroech&Xilouris1997)。★☆所有的射电发射确实集中于高度的小范围★RFM仅应用于外分量
假定最小间距ρmin是包含在射电发射的最低高度处源的场线的 一个角扩展的测量。如果这些场线处于极冠的边缘，则角宽度 ρ给出发射半径 4、芯和锥分量 观测结果的分析表明： ☆芯和外锥分量起源于不同的高度（如见von Hoensbroech & Xilouris 1997）。 ☆所有的射电发射确实集中于高度的小范围。 ☆RFM仅应用于外分量
a-nomal100OMSPVMsPexpecte5、毫秒脉冲星0.55.4'P(s)5(bep)ejBueuuedo%o01文0.1A.0.05o☆MSPs不满足在角脉冲宽度和周1互0.018期之间的简单的P-1/2关系0.005A1-豆0.001★MSPs的宽度很好地落入对正常Neutronstarinterior脉冲星拟合的外推的线之下。所10Perniod (ms)以表现出极冠的活动区域的直径图7:毫秒脉冲星的束宽（Krameretal.1998）对于MSPs小直到因子10。因为RFM分析不能被应用，故发射高度未知：我们仅可安全地说他相当地小于量级为200km的光柱半径。在MSPs中几乎没有脉冲轮廓的谱演化（Krameretal.1998）它支持在MSPs中仅极冠的中心区域产生可观测到的射电发射的结论
5、毫秒脉冲星 ☆MSPs不满足在角脉冲宽度和周 期之间的简单的P -1/2关系。 ☆ MSPs的宽度很好地落入对正常 脉冲星拟合的外推的线之下。所 以表现出极冠的活动区域的直径 对于MSPs小直到因子10。 在MSPs中几乎没有脉冲轮廓的谱演化（Kramer et al. 1998）， 它支持在MSPs中仅极冠的中心区域产生可观测到的射电发射 的结论。 因为RFM分析不能被应用，故发射高度未知；我们仅可安 全地说他相当地小于量级为200km的光柱半径