3.概率对大量无规则的事件进行统计，其满足一定的规律性，事件的次数越多，规律性也越强，用“概率”来表示（1）定义：某一事件发生的概率PiNP, = limNN->8Ni一-事件发生的次数N一一各种事件在相同条件下发生的总次数（2）概率的性质0≤P≤1a.Nb.P=1（归一化条件）
对大量无规则的事件进行统计，其满足一定的规律性，事件的次数越多，规律 性也越强，用“概率”来表示. （1）定义: 某一事件i发生的概率Pi 3. 概率 Ni -事件i发生的次数 N -各种事件在相同条件下发生的总次数 N N P i N i → = lim （2）概率的性质 b. =1 N i Pi （归一化条件） a. 0 Pi 1
三、理想气体的物态方程实验表明，对质量为m，摩尔质量为M的理想气体系统，在平衡态下遵从方程mRTDMpV=常量式中对质量一定的理想气体，T玻意耳定律（1）T一定，pV=常量（2）p一定，V/T=常量盖吕萨克定律查理定律(3） V一定，p/T=常量
三、理想气体的物态方程 实验表明，对质量为m，摩尔质量为M的理想气体系统，在平衡态下遵从方程 RT M m pV = 式中对质量一定的理想气体， = 常量 T pV （1）T一定，pV=常量 玻意耳定律 （2）p一定，V/T=常量 盖吕萨克定律 （3）V一定，p/T=常量 查理定律
设容器中气体分子数为N，1mol气体分子数NA，气体物质的并引入玻耳兹曼常量量1MNARk:则理想气体的物态方程文可表示为N.p = nkT
设容器中气体分子数为N ， 1mol 气体分子数 NA ， 气 体 物 质 的 量 ， 并引入玻耳兹曼常量 NA N M m = = NA R k = ，则理想气体的物态方程又可表示为 p = nkT
一、理想气体的微观模型间随 ~ 10-1° m,（1）分子可视为质点；线度r ~ 10-m, d <<r;（2）除碰撞瞬间，分子间及分子与器壁之间均无相互作用力；（3）分子之间以及分子与器壁之间是完全弹性碰撞即理想气体分子像一个个极小的彼此间无相互作用的遵守经典力学的弹性质点
一、理想气体的微观模型 （1） 分子可视为质点； 线度 间距 ~10 m, −10 d ~10 m, ; 9 r d r − （2） 除碰撞瞬间, 分子间及分子与器壁之间均无相互作用力； （3 ）分子之间以及分子与器壁之间是完全弹性碰撞. 即理想气体分子像一个个极小的彼此间无相互作用的遵守经典力学的 弹性质 点
二、关于气体分子集体的统计假设dNN常量，n=1.分子按位置的分布是均匀的VdV其中，N表示容器体积V内的分子总数，n是分子数密度2.分子速度在各方向分量的算术平均值相等即可x =可,=可, = 0由于分子沿x轴正向和x轴负向的运动概率是相同的，因此，在x方向上分子的平均速度为0V1x+0十+UNx=0U.=N0,=07,=0,同样有
二、关于气体分子集体的统计假设 其中，N 表示容器体积V内的分子总数，n是分子数密度. 2. 分子速度在各方向分量的算术平均值相等. V N V N n = = d d 1. 分子按位置的分布是均匀的 =常量, 同样有 0 1 2 = + + + = N x x Nx x v v v v = 0, vy vz = 0 由于分子沿x轴正向和x轴负向的运动概率是相同的，因此，在x方向上分子的 平均速度为0. 即 vx = vy = vz = 0