中昌3.11孤立体系与动量守恒定律 国在上述推导过程中,我们并没有用到作用力的具体 科形式,只用了牛顿第二、三定律,所以,这个守恒律是 学固非常普遍的,与作用力的具体形式无关,对于任何力都 对于多个质点所构成的孤立体系,可以用完全类似 技术大学杨维 2的方法证明体系的总动量不随时间变化,我们将它称为 动量守恒定律,表述如下: 在不受外力或所受外力的矢量和为零的体系中,每 个质点的动量都时刻在变,但它们的矢量和不变 P=∑P=不变量 纮圆其中P是第1个质点的动量
3.1.1 孤立体系与动量守恒定律 在上述推导过程中，我们并没有用到作用力的具体 形式，只用了牛顿第二、三定律，所以，这个守恒律是 非常普遍的，与作用力的具体形式无关，对于任何力都 适用。 对于多个质点所构成的孤立体系，可以用完全类似 的方法证明体系的总动量不随时间变化，我们将它称为 动量守恒定律，表述如下： 在不受外力或所受外力的矢量和为零的体系中，每 个质点的动量都时刻在变，但它们的矢量和不变。 P =Pi =不变量 其中 Pi 是第 i 个质点的动量。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
中昌3.11孤立体系与动量守恒定律 国 几点说明 科 学 1.与牛顿定律一样,动量守恒定律只适用于惯性系。 技。2.体系动量守恒并不是要求体系不受外力,只要所受 术 外力的矢量和为零。但不受外力的体系其动量必然 大 守恒,故孤立体系的动量守恒。 学题3.动量守恒是矢量式,它可以写成三个分量式 若Fx=0,则P3=常量; 杨维 若F=0,则P=常量; 若F=0,则P=常量;
3.1.1 孤立体系与动量守恒定律 几点说明： 1. 与牛顿定律一样，动量守恒定律只适用于惯性系。 2. 体系动量守恒并不是要求体系不受外力，只要所受 外力的矢量和为零。但不受外力的体系其动量必然 守恒，故孤立体系的动量守恒。 3. 动量守恒是矢量式，它可以写成三个分量式： 若Fx = 0， 则 Px = 常量； 若Fy = 0， 则 Py = 常量； 若Fz = 0， 则 Pz = 常量； 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
中昌3.11孤立体系与动量守恒定律 国 几点说明 科周4.动量守恒定律虽然由牛顿第三定律导出,但它比牛 学 技 顿第三定律适用范围更广。在牛顿第三定律不成立 时,只要计及场的动量,动量守恒定律仍然成立 术 这是因为动量守恒定律可以不用牛顿定律,而直接 大么从空间的平移不变性(一种时空对称性)导出。时空对 学额称性原理是比牛顿定律更高层次的定律,我们将在下 章中讨论 杨维
3.1.1 孤立体系与动量守恒定律 几点说明： 4. 动量守恒定律虽然由牛顿第三定律导出，但它比牛 顿第三定律适用范围更广。在牛顿第三定律不成立 时，只要计及场的动量，动量守恒定律仍然成立。 这是因为动量守恒定律可以不用牛顿定律，而直接 从空间的平移不变性（一种时空对称性）导出。时空对 称性原理是比牛顿定律更高层次的定律，我们将在下一 章中讨论。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
3.12冲量与质点的动量定理 国 力作用到质点上,可以使质点的速度或动量发生变 科川化,我们将牛顿第二定律写成微分形式即: 学 Fdt=dp 技式中如表示质点动量的改变量,FM表示合外力在M时 术 间内的积累量。称为山时间内质点所受合外力的冲量 大 (又称为元冲量),记为dJ,即:dJ=Fot 学 上式表明在时间内质点所受合外力的冲量等于同一 4时间内质点动量的增量,这一关系叫做质点动量定理的 杨□微分形式。实际上它是牛顿第二定律的另一种形式。 维 纮
3.1.2 冲量与质点的动量定理 力作用到质点上，可以使质点的速度或动量发生变 化，我们将牛顿第二定律写成微分形式，即： Fdt = dp 式中 dp 表示质点动量的改变量，Fdt表示合外力在 dt 时 间内的积累量，称为 dt 时间内质点所受合外力的冲量 （又称为元冲量），记为dJ，即： dJ = Fdt 。 上式表明在时间内质点所受合外力的冲量等于同一 时间内质点动量的增量，这一关系叫做质点动量定理的 微分形式。实际上它是牛顿第二定律的另一种形式。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
中 3.12冲量与质点的动量定理 国 科 对(到t这段有限时间积分,即考虑力在某段时间 学目内的积累效果,则有: 技 =∫r=p1-po 个身式中J表示在到这段时间内合外力的冲量。冲量是矢量。 术 上 式称为质点动量定理的积分形式 学 值得注意的是,要产生同样的动量增量,力大力小都可以,力 大,时间可以短些,力小,时间需长些。只要力的时间积累冲量 杨,就产生同样的动量增量 动量定理常用于碰撞过程。碰撞一般泛指物体间相互作用时间 维□很短的过程。在这一过程中,相互作用力往往很大而且随时间改变, 然这种力通常叫做冲力。关于碰撞的研究我们留到下章进行。 在相对论中,质量随速率而变,F=ma已不再正确 但Fat=φ仍然正确
3.1.2 冲量与质点的动量定理 对 t0 到 t1 这段有限时间积分，即考虑力在某段时间 内的积累效果，则有： 1 0 1 0 J = F = p − p dt t t 式中 J 表示在到这段时间内合外力的冲量。冲量是矢量。 上式称为质点动量定理的积分形式。 值得注意的是，要产生同样的动量增量，力大力小都可以，力 大，时间可以短些，力小，时间需长些。只要力的时间积累冲量一 样，就产生同样的动量增量。 动量定理常用于碰撞过程。碰撞一般泛指物体间相互作用时间 很短的过程。在这一过程中，相互作用力往往很大而且随时间改变， 这种力通常叫做冲力。关于碰撞的研究我们留到下章进行。 在相对论中，质量随速率而变，F = m a 已不再正确， 但Fdt = dp仍然正确。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮