热力学概率和数学概率 其中,均匀分布的热力学概率g2(2,2)最大 为6。 如果粒子数很多,则以均匀分布的热力学概 率将是一个很大的数字。 每一种微态数出现的概率都是1/16,但以 (2,2)均匀分布出现的数学概率最大,为6/16, 数学概率的数值总是从0_1
热力学概率和数学概率 其中，均匀分布的热力学概率 最大， 为6。 (2, 2) 每一种微态数出现的概率都是1/16，但以 （2，2）均匀分布出现的数学概率最大，为6/16， 数学概率的数值总是从 0 1 ⎯⎯→ 。 如果粒子数很多，则以均匀分布的热力学概 率将是一个很大的数字
boltzmann公式 宏观状态实际上是大量微观状态的平均,自 发变化的方向总是向热力学概率增大的方向进行。 这与熵的变化方向相同。 另外,热力学概率Ω和熵S都是热力学 能U,体积V和粒子数N的函数,两者之间必 定有某种联系,用函数形式可表示为 S=S(2)
Boltzmann公式 这与熵的变化方向相同。 另外，热力学概率 和熵 S 都是热力学 能U，体积 V 和粒子数 N 的函数，两者之间必 定有某种联系，用函数形式可表示为： 宏观状态实际上是大量微观状态的平均，自 发变化的方向总是向热力学概率增大的方向进行。 S S = ( )
Boltzmann么式 Boltzmann认为这个函数应该有如下的对数形式: S=kIng 这就是 Boltzmann公式,式中k是 boltzmann常数。 因熵是容量性质,具有加和性,而复杂事件 的热力学概率应是各个简单、互不相关事件概率 的乘积,所以两者之间应是对数关系 boltzmann公式把热力学宏观量S和微观量概 率Ω联系在一起,使热力学与统计热力学发生了 关系,奠定了统计热力学的基础
Boltzmann公式 Boltzmann认为这个函数应该有如下的对数形式： S k = ln 这就是Boltzmann公式，式中 k 是Boltzmann常数。 Boltzmann公式把热力学宏观量 S 和微观量概 率 联系在一起，使热力学与统计热力学发生了 关系，奠定了统计热力学的基础。 因熵是容量性质，具有加和性，而复杂事件 的热力学概率应是各个简单、互不相关事件概率 的乘积，所以两者之间应是对数关系
5.2的引/出 用一闭合曲线代表任意可逆循环。 在曲线上任意取A,B两点,把循环分成A→>B和 B→>A两个可逆过程。 根据任意可逆循环热温商的公式: 于(Q/T)=0 可分成两项的加和 B,8O AδO , )a。=0 B T 任意可逆循环
5.2 熵的引出 用一闭合曲线代表任意可逆循环。 1 2 B A R R A B ( ) ( ) 0 Q Q T T + = 可分成两项的加和 在曲线上任意取A，B两点，把循环分成A→B和 B→A两个可逆过程。 根据任意可逆循环热温商的公式： ( / ) = 0 Qr T
熵的引/出 移项得 A B 02.=82 A TRI JA T R, R 说明任意可逆过程的热温 商的值决定于始终状态,而 与可逆途径无关,这个热温 B 商具有状态函数的性质。 任意可逆过程
熵的引出 说明任意可逆过程的热温 商的值决定于始终状态，而 与可逆途径无关，这个热温 商具有状态函数的性质。 移项得： 1 2 B B R R A A ( ) ( ) Q Q T T = 任意可逆过程