垂直入射多层介质分界面 。半无界媒质中的等效波阻抗 。媒质1中离平面分界面为z处的等效波阻抗为 身得* H() 媒质1中z为负值，离开平面分界面(=0)的距离为1 (=.)处的等效波阻抗为 e+「e Zi(-1)=EisD)=mh oih!-Ter r=h-7 H(-l) 72+71 不n-n公：%经-m m cosk l+jn sink l
垂直入射多层介质分界面 半无界媒质中的等效波阻抗 媒质1中离平面分界面为z处的等效波阻抗为 媒质1中z为负值，离开平面分界面(z=0)的距离为l (z=- l)处的等效波阻抗为 jk z jk z jk z jk z y x ee ee zH zE zZ 1 1 1 1 1 1 1 1 )( )( )( Γ− Γ+ == − − η jk l jk l jk l jk l y x ee ee lH lE lZ 1 1 1 1 1 1 1 1 )( )( )( − − Γ− Γ+ = − − =− η 2 1 2 1 η η η η − Γ = + lkj lkj lkjlk lkjlk lZ 121 112 2 1211 1112 1 1 tan tan cos sin cos sin )( ηη ηη η η η η η η + + = + + =− 12 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
垂直入射多层介质分界面 (1 cossin tank m cosk !jn sink l n,+j☑2 tank l 。如果12=11，那么由式知：Z1(-)=11。这表明空间仅存 在同一种媒质，没有反射波，等效波阻抗等于媒质波 阻抗 如果区域2中的媒质是理想导体，即n2=0,T-1,那么 式简化为 Z (-1)=in tank l
垂直入射多层介质分界面 如果η2 =η1，那么由式知：Z1(-l)=η1。这表明空间仅存 在同一种媒质，没有反射波，等效波阻抗等于媒质波 阻抗 如果区域2中的媒质是理想导体，即η2=0, Γ=-1，那么 式简化为 lkj lkj lkjlk lkjlk lZ 121 112 2 1211 1112 1 1 tan tan cos sin cos sin )( ηη ηη η η η η η η + + = + + =− 1 )( =− η tan 11 lkjlZ 13 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
垂直入射多层介质分界面 。有界媒质中的等效波阻抗 =0分界面处的反射系数 。z=0界面上，切向电磁场满足： Ewo+Ero=Ezoe/ad+Eroead E0= Z2(0)-71 (Eun-Ev)( E10 Z2(0)+71 172 乙，(0)=2乃+jtank,d 。2=d界面上，切向电磁场满足： 72+j☑3tank,d 0 E20+E2r0=E310 0▣ =Ear0=th-Ih 区域2中 -E)=F0 =0处的等 E20 73+172 效波阻抗 72 73 L =分界面处的反射系数
垂直入射多层介质分界面 有界媒质中的等效波阻抗 z=0界面上，切向电磁场满足： z=d界面上，切向电磁场满足： 2 2 2 2 10 1 0 20 2 0 10 1 0 2 0 2 0 1 2 1 1 ( )( ) jk d jk d ir i r jk d jk d ir i r E E Ee Ee E E Ee Ee η η − − += + −= − 20 2 0 30 20 2 0 3 0 2 3 1 1 ( ) ir i ir i EE E EE E η η + = − = 23 23 02 02 ηη ηη + − ==Γ i r E E 2 1 2 1 01 01 0 )0( )0( η η + − ==Γ Z Z E E i r dkj dkj Z 232 223 2 2 tan tan )0( ηη ηη η + + = z= d分界面处的反射系数 z=0分界面处的反射系数 区域2中 z=0处的等 效波阻抗 14 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN
垂直入射多层介质分界面 。--0-元 T= E20=7s-2 E1oZ2(0)+71 E20 73+72 ·「。与「的区别在于用区域的等效波阻抗来代替区域 的波阻抗： ● 对于区域中沿z传播的波而言，在z=0处介质的不连续 性可等效为z=0处具有波阻抗为Z,(0)的半无限大介质 ·即就是说，对于z<0区域的入射波而言，z>0区域的影 响相当于在z=0处接一个波阻抗为Z,(0)的介质 区域2和区域3中的入射波电场振幅为 E20= t E30= 23E20 73+72 ●】 由各区域介质电磁参数确定分界面处反射系数后，各 区域的合成电磁波也就确定了
垂直入射多层介质分界面 Γ0与Γ的区别在于用区域II的等效波阻抗来代替区域II 的波阻抗； 对于区域I中沿z传播的波而言，在z=0处介质的不连续 性可等效为z=0处具有波阻抗为Z2(0)的半无限大介质 即就是说，对于z<0区域的入射波而言，z>0区域的影 响相当于在z=0处接一个波阻抗为Z2(0)的介质 区域2和区域3中的入射波电场振幅为 由各区域介质电磁参数确定分界面处反射系数后，各 区域的合成电磁波也就确定了。 23 23 02 02 ηη ηη + − ==Γ i r E E 2 1 2 1 01 01 0 )0( )0( η η + − ==Γ Z Z E E i r jk d i dkj i eE e E 2 2 2 01 0 02 1 1 − − Γ+ Γ+ = 02 23 3 03 2 E i E i ηη η + = 15 XIDIAN UNIVERSITY LEXU@MAIL.XIDIAN.EDU.CN