p+p→>p+p+兀 →>p+n+兀 p+n→>p+p+兀 →p+n+兀0 (122-14) 上式的反应Q值为负,实验室阈能约为T=290MeV。注 意反应前后都是2个核子,这是重子数守恒所要求的。图 12-3是单π介子产生截面随能量的变化。在阙能之上, 截面迅速增大,在800MeV左右达到一个平台。 与轻子数守恒和重子数守恒不同的是,没有要求介子数 目守恒的规则。因此,只要能量更高,就可以产生更多 的介子,比如在大约600MeV之上,就可以打出两个介子
np π 14)(12.2 ppnp π np π pppp π 0 0 ++→ − ++→+ ++→ ++→+ − + 上式的反应Q值为负，实验室阈能约为Tth=290MeV。注 意反应前后都是2个核子，这是重子数守恒所要求的。图 12—3是单π介子产生截面随能量的变化。在阈能之上， 截面迅速增大，在800MeV左右达到一个平台。 与轻子数守恒和重子数守恒不同的是，没有要求介子数 目守恒的规则。因此，只要能量更高，就可以产生更多 的介子，比如在大约600MeV之上，就可以打出两个介子
丌介子最大动量 1.52.02.53.0 100 10 o(p+p→p+p+r) o(p+p→ptp+r) 日 画0.5 0.1 0.05 0.01 500 1000 2000 5000 质子实验室系能量/MeV 图123pp碰撞的单x介子产生截面 [9lA w.O. Lock et al., Intermediate Energy Nuclear Physics, London: Methuen, 1970.R
p+p→>p+p+兀+兀 →>p+p+兀+兀 →>p+n+兀0+兀+ →n+n+优+T (122-15) 图124是双π介子产生截面。显然,约500800MeV 区间是“π介子工厂”的最佳工作能区。入射能量太低, 介子产生截面太小;入射能量太高,又会出现几种不 同出射能量的介子,造成次级处理困难。除了核子 核子碰撞的强作用过程外,π介子也可在电磁过程中产 生
nn ππ )15(12.2 np ππ pp ππ pppp ππ 0 00 +++→ − +++→ +++→ +++→+ ++ + −+ 图12—4是双π介子产生截面。显然，约500—800MeV 区间是“π介子工厂”的最佳工作能区。入射能量太低， 介子产生截面太小；入射能量太高，又会出现几种不 同出射能量的介子，造成 次级处理困难。除了核子— 核子碰撞的强作用过程外，π介子也可在电磁过程中产 生