电目 a}实际变压器 b)把漏磁的作用作为漏抗压降处理 c)归算 d把激磁电流移出 总E,理想变压器E E e)铁心线圈部分成为理想变压器 f)抽出理想变压器得到T形等效电路 图2-14T形等效电路的形成过程 注:利用归算到一次侧的等效电路算出的一次侧各量均为变压器地实 际量,算出的二次侧的各量均为规算值,要求实际值 12=lk,U R2 上述是将二次规算到一次侧,同理也可以将一次侧规算到二次侧.得到规算 到二次侧地T型等效电路. 图2-15归算到二次侧时变床器 的T形等效电路 3、相量图
11 注:利用归算到一次侧的等效电路算出的一次侧各量均为变压器地实 际量,算出的二次侧的各量均为规算值，要求实际值 . , , 2 2 2 2 K U I = Ik U = , 2 2 2 K R R = 2 2 2 K x x = 上述是将二次规算到一次侧,同理也可以将一次侧规算到二次侧.得到规算 到二次侧地 T 型等效电路. 3、相量图
根据基本方程式可画出相应地相量图,通过相量图我们可以较直观地 看出变压器各量的大小和相位关系,下图为感性负载时的相量图 三.近似和简化等效电路 “T”型等效电路虽然能正确得反映变压器内部得电磁关系,但它是一种 复联电路要进行复数运算比较繁琐。 R,mR+R'Y=X+X )近似等效电路 b)简化等效电路 图2-17变压器的近似和简化等效电路 Zm>Z1n,可忽略l1,l2,不计将激磁之路前移,就得到变压器的近似 等效电路,由于Ⅰm<<l1,在工程可忽略Jm不计,将激磁之路去掉,变为简 化等效电路,从简化等效电路中看出,当Z=0时,可将一二次侧参数合并 起来,此时为短路阻抗 Rk=R1+R2--短路电阻 Xk=xn+x2a-短路电抗 Zk =Rx+jX 短路阻抗 以上通称短路参数,可由短路实验求得。 使用简化等效电路计算实际问题十分简便,在大多数情况下其精度以 能满足工程要求
12 根据基本方程式可画出相应地相量图,通过相量图我们可以较直观地 看出变压器各量的大小和相位关系,下图为感性负载时的相量图 三.近似和简化等效电路 “T”型等效电路虽然能正确得反映变压器内部得电磁关系,但它是一种 复联电路要进行复数运算比较繁琐。 Zm Z1 ,可忽略 1 2 I ,I ,不计将激磁之路前移,就得到变压器的近似 等效电路,由于 1 I I m ,在工程可忽略 m I 不计,将激磁之路去掉,变为简 化等效电路,从简化等效电路中看出,当 ZL = 0 时,可将一二次侧参数合并 起来,此时为短路阻抗. RK R1 R2 = + -------短路电阻 1 2 X x x k = + ---------短路电抗 K K K Z = R + jX -------短路阻抗 以上通称短路参数,可由短路实验求得。 使用简化等效电路计算实际问题十分简便,在大多数情况下其精度以 能满足工程要求