工频电压升高类型 AO TONG >空载长线电容效应引起的工频电压升高 >不对称短路引起的工频电压升高 >甩负荷引起的工频电压升高 电气工程基础国家精课程
工频电压升高类型 工频电压升高类型 空载长线电容效应引起的工频电压升高 不对称短路引起的工频电压升高 甩负荷引起的工频电压升高
空载长线电容效应引起的工频电压升高 UNI 输电线路在长度不很大时，可用集中参数的电阻 电感和电容来代替，图(a)给出了它的T型等值 电路。由于线路空载，可简化成一R、L、C串连 电路，如图(b)所示。 R L UL UR Lo Re 2 42 R 2 UR U e(t) E Cr C E (a) (b) Uc (c) 电气工程基础国家精品课程
一、空载长线电容效应引起的工频电压升高 一、空载长线电容效应引起的工频电压升高 1 2 L 1 2 L 1 2 1 R 2 R 输电线路在长度不很大时，可用集中参数的电阻、 电感和电容来代替，图（a）给出了它的T型等值 电路。由于线路空载，可简化成一R、L、C串连 电路，如图（b）所示。 UR UC UL E I (c)
AO TONG 。由于电感与电容上的压降反相，且U。>U,可见电 容上的压降大于电源电势，如图（℃）所示。 随着输电电压的提高、输送距离的增长，在分析空 载长线的电容效应时，也需要采用分布参数等值电 路，但基本结论与前面所述者相似。为了限制这种 工频电压升高现象，大多采用并联电抗器来补偿线 路的电容电流以削弱电容效应，效果十分显著。 电气工程基础国家精品课程
由于电感与电容上的压降反相，且UC > UL，可见电 容上的压降大于电源电势，如图（c）所示。 随着输电电压的提高、输送距离的增长，在分析空 载长线的电容效应时，也需要采用分布参数等值电 路，但基本结论与前面所述者相似。为了限制这种 工频电压升高现象，大多采用并联电抗器来补偿线 路的电容电流以削弱电容效应，效果十分显著
均匀传输线模型 SHANGHAI JIAO TONG UNIVERSITY U+du I+dl Rdx Cdx dx =RT+joLoI=ZoT i dx GU+joCU=YU 电气工程基础国家精品课程
均匀传输线模型 均匀传输线模型 G0dx R0dx L0dx C0dx U du I dI 0 0 0 0 0 0 dU R I j L I Z I dx dI G U j C U Y U dx
difine y=R+joLo)(Go+j@Co)=B+ja IAO TONG -2 d20 U=Ae rx+her 双曲正弦：shx=(e-e)/2 双曲余弦：chx=(e+ex)/2 0(0)=U, 4-0+i0 代入 U(x)=Uchyx-I Zshyx 70)=i, 4=0-12 T0)shrs-Tchrs 将末端作为参考源 不考虑 U(x)=U,chyx+1,Zshyx 损耗 U(x)=U cosax+jl,Zsinax 72咖r+ichyx T()-snax+I.cosax 电气工程基础国家精品课程
0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 ( )( ) , / 2 , difine R j L G j C j L R j L j L C R Z C G j C 2 1 2 2 2 1 2 1 ( ) x x x x U A e A e d U U dx I A e A e Z 2 2 2 2 ( ) ( ) U x U ch x I Zsh x U I x sh x I ch x Z 2 2 2 2 ( ) cos sin ( ) sin cos U x U x jI Z x U I x j x I x Z 1 1 1 1 ( ) ( ) U x U ch x I Zsh x U I x sh x I ch x Z 1 1 (0) (0) U U I I 1 1 1 2 1 1 1 ( ) 2 1 ( ) 2 A U I Z A U I Z 代入 将末端作为参考源 不考虑 损耗 : ( ) / 2 : ( ) / 2 x x x x shx e e chx e e 双曲正弦 双曲余弦