费曼对电子自能问题的思考 电子与电磁场的自相互作用引发了困 难。因为如果这个电子是点电荷的话 那么自相互作用预言了无限天的自能 若电子占有一定体积，经典的自 量虽然有限，却导致了与相对论的 他矛盾。因为这种自相互作用的 一 分输些面子射动的确赉 ,即当电子作加速运动时会因为辐 而受到拖曳，所以这个问题就变得 更加 复杂。 费曼倾向于取消场，因为如果把场当 作振子的集合，它就有无限多个自由 度，也就有无限多个零点能。而若摒 弃场，就能避开无限大自能以及无限 多零点能这两个问题
费曼对电子自能问题的思考 n 电子与电磁场的自相互作用引发了困 难。因为如果这个电子是点电荷的话， 那么自相互作用预言了无限大的自能 量；若电子占有一定体积，经典的自 能量虽然有限，却导致了与相对论的 其他矛盾。因为这种自相互作用的一 部分给出了“辐射反应”的正确表达 式，即当电子作加速运动时会因为辐 射而受到拖曳，所以这个问题就变得 更加复杂。 n 费曼倾向于取消场，因为如果把场当 作振子的集合，它就有无限多个自由 度，也就有无限多个零点能。而若摒 弃场，就能避开无限大自能以及无限 多零点能这两个问题
场论：场传递作用 ·场论对相互作用的描述： 电子A对电子B有作用，是因为 A建立起场，当A运动时，场发 生变化。开始时，紧靠A的场 变化，然后远一点的场变化， 这种因果作用以光速向外散开， 直到遇到B并影响B的运动
场论：场传递作用 n 场论对相互作用的描述： n 电子A对电子B有作用，是因为 A建立起场，当A运动时，场发 生变化。开始时，紧靠A的场 变化，然后远一点的场变化， 这种因果作用以光速向外散开， 直到遇到B并影响B的运动
吸收体理论 费曼的思想是直接描述A和B的相 互作用，而无需引入场。为此， 他需要A对B有直接的作用（尽管 有延迟)，B同样对A有反作用。 ■这些延迟解就是大家熟悉的延迟 效应，即如果A运动，扰动就会 以光速扩展到B;B在稍后时刻运 动。但是，麦克斯韦方程还有时 间对称的超前解，它描述B在A运 动之前所发射的波，这个波在A 刚开始运动时会聚到A
吸收体理论 n 费曼的思想是直接描述A和B的相 互作用，而无需引入场。为此， 他需要A对B有直接的作用（尽管 有延迟），B同样对A有反作用。 n 这些延迟解就是大家熟悉的延迟 效应，即如果A运动，扰动就会 以光速扩展到B；B在稍后时刻运 动。但是，麦克斯韦方程还有时 间对称的超前解，它描述B在A运 动之前所发射的波，这个波在A 刚开始运动时会聚到A
超前解 ·大部分物理学家都略去了超前解，就象 中学生舍去二次方程的负根，认为它没 有意义一样。狄拉克，费曼与惠勒觉得 超前解可能包含通向正确的量子场论的 线索。吸收体理论认为： ■A通过超前和延迟效应直接作用于B,B 也以同样的方式作用于A。此外，A,B 也与其他电荷以相同的机理相互作用。 但是，A和B都不与它们自身相互作用。 令人惊奇的是这种方法重现了经典电磁 学的所有结论，它的数学表述也完全等 价于麦克斯韦方程组
超前解 n 大部分物理学家都略去了超前解，就象 中学生舍去二次方程的负根，认为它没 有意义一样。狄拉克，费曼与惠勒觉得 超前解可能包含通向正确的量子场论的 线索。吸收体理论认为： n A通过超前和延迟效应直接作用于B，B 也以同样的方式作用于A。此外，A，B 也与其他电荷以相同的机理相互作用。 但是，A和B都不与它们自身相互作用。 n 令人惊奇的是这种方法重现了经典电磁 学的所有结论，它的数学表述也完全等 价于麦克斯韦方程组
吸收体模型 ■ 假设A处在10光秒的球的中心 A 处，B在右侧1光秒处。球体 B 表示带电粒子均匀分布的宇宙 的其余部分，它也与A,B有 吸收体球 相互作用。 假设A被推动一下，它将通过 延迟波与超前波在t=1s和t=- 1s时刻两次影响B。周围的电 荷（即吸收体)在t1s和t=- 1$时刻通过超前效应从球的两 边作用于B
吸收体模型 n 假设A处在10光秒的球的中心 处，B在右侧1光秒处。球体 表示带电粒子均匀分布的宇宙 的其余部分，它也与A，B有 相互作用。 n 假设A被推动一下，它将通过 延迟波与超前波在t=1s和t=- 1s时刻两次影响B。周围的电 荷（即吸收体）在t=1s和t=- 1s时刻通过超前效应从球的两 边作用于B。 吸收体球 BA