[节流 图1-7节流现象 h—-+ 制 冷 2 原 理 工质流过阀门时流动截面突然收缩,压力下 降,这种流动称为节流。 与 技设流动绝热,前后两截面间的动能差和位 术能差忽略,因过程无对外做功,故节流前后 焓相等内=h2 该式只对节流前后稳定段成立,而不适合节 流过程段
制 冷 原 理 与 技 术 ➢工质流过阀门时流动截面突然收缩,压力下 降,这种流动称为节流。 设流动绝热,前后两截面间的动能差和位 能差忽略,因过程无对外做功,故节流前后的 焓相等 h1 = h2 该式只对节流前后稳定段成立,而不适合节 流过程段。 节流
2热力学第二定律 热不能自发地、不付代价地从低温物体传到高 温物体 >研究与热现象相关的各种过程进行的方向、条 制件及限度的定律 冷 原1制冷循环的热力学分析 理图1正向循环→热能转化为机械功 与热力学循环 技 逆向循环之消耗功 术理想循环 循环除了一二个不可避免的不可逆过程外其 余均为可逆过程。可逆循环是理想循环
制 冷 原 理 与 技 术 ➢研究与热现象相关的各种过程进行的方向、条 件及限度的定律 ➢热不能自发地、不付代价地从低温物体传到高 温物体 1.制冷循环的热力学分析 热力学循环 正向循环 热能转化为机械功 逆向循环 消耗功 ➢循环除了一二个不可避免的不可逆过程外其 余均为可逆过程。可逆循环是理想循环。 理想循环 2.热力学第二定律
热力学第二定律涉及的温度为热力学温度(x) T=273.16+t 29) 熵是热力学状态参数,是判别实际过程的方 制圍向,提供过程能否实现、是否可逆的判据。 冷 定义式d rev 原 理%、qr是可逆过程的换热量,T为热源温度 与 技奥可逆过程1-2的熵增-=∫4 ∫ 术 =0°可逆循环一 克修斯积分x0不可速衡环 >0不可能实行的循环
制 冷 原 理 与 技 术 热力学第二定律涉及的温度为热力学温度(K) T=273.16+t (1-29) 熵是热力学状态参数,是判别实际过程的方 向,提供过程能否实现、是否可逆的判据。 定义式 T q ds rev = (1-30) qrev是可逆过程的换热量,T为热源温度 可逆过程1-2的熵增 = − = = 2 1 2 1 2 1 T q s s s ds rev 克劳修斯积分 T qrev =0 可逆循环 <0 不可逆循环 >0 不可能实行的循环
p状态下的比熵定义为 T P T Po、70 (1-33 制 冷2热源温度不变时的逆向可逆循环 原 逆卡诺循环 理%>当高温热源和低温热源随着过程的进行温度。 与 不变时,具有两个可逆的等温过程和两个等 技奥熵过程组成的逆向循环。 次一>在相同温度范围内,它是消耗功最小的循 环,即热力学效率最高的制冷循环,因为它 没有任何不可逆损失
制 冷 原 理 与 技 术 p、T状态下的比熵定义为 = + p T p T p T p T T q s s 、 、 、 、 0 0 0 0 (1-33) 2.热源温度不变时的逆向可逆循环 ——逆卡诺循环 ➢当高温热源和低温热源随着过程的进行温度 不变时,具有两个可逆的等温过程和两个等 熵过程组成的逆向循环。 ➢在相同温度范围内,它是消耗功最小的循 环,即热力学效率最高的制冷循环,因为它 没有任何不可逆损失
热源 1-2 T (a)可逆等温压缩 卡诺制冷 完全 绝热 3机是热力 制冷原理与技术 (b)可逆绝热膨胀 理想的等 温制冷机 冷源 3-4 Tc (c)从低温热源吸热 并可逆等温膨胀 元绝 全 P 1 (d)可逆绝热压缩 图1-8卡诺制冷机
制冷原理与技术 卡诺制冷 机是热力 理想的等 温制冷机