§3.3 Carnot定理 Thi 高温热源 W=W W W W 71= nR R一W 21 2 o'w JQ-w 假设 W W n1>7R T。低温热源 21 21 (a) 2>2 所有量取绝对值
§ 3.3 Carnot定理 Th 高温热源 Tc 低温热源 Q1 W Q1 ' W Q1 '−W Q1−W I R (a) W =W I ' W Q = 1 R W Q = 1 假设 I R > ' W Q W 1 Q1 > ' Q1 Q1 > 所有量取绝对值
§3.3 Carnot定理 Th i 高温热源 从低温热源吸热 (2-W∞-(2-W) ww R =(2-2)>0 o'w 2-w 高温热源得到热 T。低温热源 (2-2) 这违反了Clausiusi说法，只有 (b) n≤IR
§ 3.3 Carnot定理 Th 高温热源 Tc 低温热源 Q1 W Q1 ' W Q1 '−W Q1−W I R (b) ' ( ) ( ) Q W Q W 1 1 − − − ' = − ( ) Q Q 1 1 > 0 从低温热源吸热 I R 高温热源得到热 ' ( ) Q Q 1 1 − 这违反了Clausius说法，只有
§3.3 Carnot定理 Carnot定理推论： 所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机， 其热机效率都相等，即与热机的工作物质无关。 Carnoti定理的意义： (1)引入了一个不等号≤R,原则上解决了 化学反应的方向问题； (2)原则上解决了热机效率的极限值问题
Carnot定理推论： Carnot定理的意义： （2）原则上解决了热机效率的极限值问题。 （1）引入了一个不等号 ，原则上解决了 化学反应的方向问题； I R § 3.3 Carnot定理 所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机， 其热机效率都相等，即与热机的工作物质无关
§3.4熵的概念 从Carnot循环得到的结论： 即Carnot循环中，热效应与温度商值的加和等于零。 +9=0 T。T 对于任意的可逆循环，都可以分解为若干个 小Carnot循环
§3.4 熵的概念 从Carnot循环得到的结论： Q Q T T + = c h c h 0 对于任意的可逆循环，都可以分解为若干个 小Carnot循环。 即Carnot循环中，热效应与温度商值的加和等于零
1.任意可逆循环的热温商 证：任意可逆循环可以被许多绝热可逆线和定温可逆 线分割成许多小卡诺循环： 而每个小卡诺循环的热温商之和为零 .02+62 -0 相邻两个小卡诺循环的绝热 可逆线抵消： 当折线段趋于无穷小时： Σ婴-9·
p V 证:任意可逆循环可以被许多绝热可逆线和定温可逆 线分割成许多小卡诺循环: i i Q Q Q T T T + + = = 1 2 1 2 0 i i Q T = Qr T = 0 相邻两个小卡诺循环的绝热 可逆线抵消: 而每个小卡诺循环的热温商之和为零 当折线段趋于无穷小时: 1. 任意可逆循环的热温商