线路波阻抗与集中参数电阻的区别 1. Z-R Z u=E R =E u_u=Z u=R i计 i 波通过线路无电压降落，向 电流通过电阻有电压降落 远方扩展的电磁能量储存 能量消耗 电气工程基础国家精品课程
线路波阻抗与集中参数电阻的区别 线路波阻抗与集中参数电阻的区别 u u Z i i Z R u R i R Z u i u E E E R U E 1
2.线路与外界打交道的只是端点的长度元，中间 只是起到波的传播通道的作用。 3.要把波的传播方向和电压、电流正负号严加 区别，负波并非就是朝X负方向运动的波，只有 认=-Z 的波才被确认为反行波。 i 如果导线上既有前行波，又有反行波，则该 4. 点 ≠Z 电气工程基础国家精品课程
u Z i 2. 线路与外界打交道的只是端点的长度元，中间 只是起到波的传播通道的作用。 3. 要把波的传播方向和电压、电流正负号严加 区别，负波并非就是朝X负方向运动的波，只有 的波才被确认为反行波。 4. 如果导线上既有前行波，又有反行波，则该 点 u Z 。 i
小结 MAD TONG 1、线路电压、电流是波过程，有前行波，反行波，且U=U+U, ++,UZ,U=-Z,U/川=Z。前行波电压电流方向同，正电 荷前行，电压为正、电流为正；负电荷前行，电压为负、电流为负 而反行波，正电荷反行，电压为正、电流为负；负电荷反行，电压 为负、电流为正。波过程系统为：导线+介质+大地。 2、行波产生的电场能等于磁场能。单位长度导线获能： C0U+2=Lg+2,(112C0U+2+1/2Lg+2) 单位时间内导线获得的能量（相当于功率）：U+2Z=+2Z 3、在线路上，只是把电压电流（能量）传输出去，线路本身没有 能量损耗、没有电压降。 4、一定要区分集中参数R、Z和波阻抗是完全不同的物理概念，虽 然形式完全一样。 电气工程基础国家精品课程
小结 1、线路电压、电流是波过程，有前行波，反行波，且U=U++U- ， I=I ++I- ，U+=I+Z，U- =-IZ，U/I=//Z。前行波电压电流方向同，正电 荷前行，电压为正、电流为正；负电荷前行，电压为负、电流为负。 而反行波，正电荷反行，电压为正、电流为负；负电荷反行，电压 为负、电流为正。波过程系统为：导线+介质+大地。 2、行波产生的电场能等于磁场能。单位长度导线获能： C0U+2=L0I +2，（1/2C0U+2+1/2L0I +2） 单位时间内导线获得的能量（相当于功率）：U+ 2/Z=I+ 2 Z 3、在线路上，只是把电压电流（能量）传输出去，线路本身没有 能量损耗、没有电压降。 4、一定要区分集中参数R、Z和波阻抗是完全不同的物理概念，虽 然形式完全一样
二、波的折射和反射 JAO TONG 在实际的线路上，常常会遇到线路均匀性遭受破坏的情 况。均匀性开始遭受破坏的点可成为节点，当行波投射 到节点时，必然会出现电压、电流、能量重新调整分配 的过程，即在节点处发生行波的折射和反射的现象。 在介绍线路波过程的基本概念时，通常采用最简单的无 限长直角波。因为在工频交流电流的情况下，只要线路 不太长，行波从始端传播到终端所需的时间还不到 1ms,在这样短的时间内，电源电压变化不大，因而也 可以看作与直角电源相似。此外任何其他波形都可以用 一定数量的单元无限长直角波叠加而得 电气工程基础国家精品课程
二、波的折射和反射 二、波的折射和反射 在实际的线路上，常常会遇到线路均匀性遭受破坏的情 况。均匀性开始遭受破坏的点可成为节点，当行波投射 到节点时，必然会出现电压、电流、能量重新调整分配 的过程，即在节点处发生行波的折射和反射的现象。 在介绍线路波过程的基本概念时，通常采用最简单的无 限长直角波。因为在工频交流电流的情况下，只要线路 不太长，行波从始端传播到终端所需的时间还不到 1ms，在这样短的时间内，电源电压变化不大，因而也 可以看作与直角电源相似。此外任何其他波形都可以用 一定数量的单元无限长直角波叠加而得
彼德逊法则 一.计算节点电压的等值电路（彼德逊法则） u u2=u4 l2=l4 线路1 →)2 A 线路2 图16-3波的计算 如果 告兰E2c 及产生ui)。 电气工程基础国家精品课程
彼德逊法则 u1 1 u2 u A 2 u2 u A 1 u1 A 2 2 2 1 1 2 2 2 2 1 1 2 1 1 2 2 2 2 ( ) ( ) u u L L C u L i i i C C 一. 计算节点电压的等值电路（彼德逊法则） 如果 及产生 u1 (i1 ) 。