多第」《章导TE波(1) TElo Mode in Rectangular Waveguide(I) 这次课主要讲述矩形波导中TE1波。我们将先从 波导一般解开始讲起。 矩形波导的一般解 写出无源区城的 Maxwel程组 V×H=jE VxE=-(2-1) V·E=0 V·H=0
第12章 矩形波导TE10波(Ⅰ) TE10 Mode in Rectangular Waveguide (Ⅰ) 这次课主要讲述矩形波导中TE10波。我们将先从 波导一般解开始讲起。 一、矩形波导的一般解 写出无源 区域的Maxwell方程组 (12-1) = = = − = 0 0 H E E j H H j E J = 0
矩形波导的一般解 作为例子,对(12-1)中第2式两边再取旋度 VXVXE-VOV. E)-VE--jouvxH CEKE 可以得到支配方程 VE+KE=O V2H+kH=O (12-2)
一、矩形波导的一般解 作为例子，对(12-1)中第2式两边再取旋度 可以得到支配方程 = − = − = = E E E j H E k E ( ) 2 2 2 + = + = 2 2 2 2 0 0 E k E H k H (12-2)
矩形波导的一般解 波导的一般解采用纵向分量法,其流图如下所示, 上式也称 Helmholtz方程 出发点 支配方程 纵向分量方程 其它分量用 无源区中 VE+kE=O V2E.+k2E=0 E,H,表示 Mawe方程v2+k2=0V2H1+k2H12=0 E2=f(E2,H) E,=f2(E2,H) H2=f(E:,H) H,=f(E:,H) 图12-1波导一般解流图
波导的一般解采用纵向分量法，其流图如下所示， 上式也称Helmholtz方程 一、矩形波导的一般解 支配方程 + = + = 2 2 2 2 0 0 E k E H k H 纵向分量方程 + = + = 2 2 2 2 0 0 E k E H k H z z z z ( ) ( ) ( ) ( ) 其它分量用 E H 表示 E f E H E f E H H f E H H f E H z x z y z x z y z , , , , , , = = = = 1 2 3 4 方程 无源区中 出发点 Maxwell 图 12-1 波导一般解流图
矩形波导的一般解 1.纵向分量方程 VE +k'E=0 VH +k2H=0 2-3) 假定E或H)可分离变量,也即 E=E(,yZ() (12-4) H2=H(x,y)W(=) 且 V2=V2+ (12-5)
1. 纵向分量方程 (12-3) 假定Ez (或Hz )可分离变量，也即 (12-4) 且 一、矩形波导的一般解 (12-5) + = + = 2 2 2 2 0 0 E k E H k H z z z z E E x y Z z H H x y W z z z = = ( , ) ( ) ( , ) ( ) = + 2 2 2 t 2 Z
矩形波导的一般解 代入可知 V2E(x,y)1a2Z(2)+k2=0 (12-6) E(,y) Z(2)a 由于其独立性,上式各项均为常数 a2Z() (2)a2/P (12-7) V2E(x,y)+k2=0 E(x,y)
代入可知 (12-6) 由于其独立性，上式各项均为常数 (12-7) 一、矩形波导的一般解 = + = t E x y E x y Z z Z z z k 2 2 2 1 2 0 ( , ) ( , ) ( ) ( ) 1 0 2 2 2 2 2 Z z Z z z E x y E x y k t t ( ) ( ) ( , ) ( , ) = + =