西安电子科技大学：《微波技术基础》课程教学资源（PPT课件讲稿）第12章 矩形波导TE10波（Ⅰ）

矩形波导的一般解 其中 k2=k+r (12-8) 称为截止波数,则式(12-7)中第一方程的解是 Z(=Ce +c)e 12-9) 十分有趣的是:波导解的涵数与传输线解有惊人的相似 又是入射波和反射波的组合,因为我们只研究一个波(不 论是TE或TM波),所以在形式上只写入射浪,有

其中 (12-8) 称为截止波数，则式(12-7)中第一方程的解是 一、矩形波导的一般解 k k t 2 2 2 = + Z z C e C e z z ( ) = + − 1 2   (12-9) 十分有趣的是：波导解的z函数与传输线解有惊人的相似， 又是入射波和反射波的组合，因为我们只研究一个波(不 论是TE或TM波)，所以在形式上只写入射波，有

矩形波导的一般解 E=E(, y)e (12-10) H=H(, y)e 且 2.横向分量用纵向分量表示 V×H=joeE

且 (12-10) 2. 横向分量用纵向分量表示 一、矩形波导的一般解 E E x y e H H x y e z z z z = =      − − ( , ) ( , )      z → −   =   H jE

矩形波导的一般解 y=10g(E,+E,)+Ek ..H H +yH yOre yH a JOEE (12-11) aH. aH

一、矩形波导的一般解    (    ) i j k x y H H H j E i E j E k x y z x y z     − =  + +              H y H j E H H x j E H x H y j E z y x x z y y x z + = − − = − =          (12-11)

矩形波导的一般解 V×E=-jopH k joc(H,i+H.+Hk) ax a E. E

一、矩形波导的一般解   = −   E jH    (    ) i j k x y E E E j H i H j H k x y z x y z     − =  + +

矩形波导的一般解 OE +yE,=joah CE E (12-12) OEOE a och

(12-12) 一、矩形波导的一般解              E y E j H E E x j H E x E y j H z y x x z y y x z + = − − = − =         