19-6德布罗意浪实物粒子的二象性 第十九章量子物理 法国物理学家德布罗意 (Louis victor de Broglie 1892 1987) 思想方法自然界在许多方 面都是明显地对称的,他采用类 比的方法提出物质波的假设 “整个世纪以来,在辐射理论上,比起波动的研 究方法来,是过于忽略了粒子的研究方法;在实物 理论上,是否发生了相反的错误呢?是不是我们关 于“粒子’的图象想得太多,而过分地忽略了波的 图象呢?
19 - 6 德布罗意波 实物粒子的二象性 第十九章 量子物理 思想方法 自然界在许多方 面都是明显地对称的，他采用类 比的方法提出物质波的假设 . “整个世纪以来，在辐射理论上，比起波动的研 究方法来，是过于忽略了粒子的研究方法； 在实物 理论上，是否发生了相反的错误呢 ？ 是不是我们关 于‘粒子’的图象想得太多 ，而过分地忽略了波的 图象呢？” 法国物理学家德布罗意 （Louis Victor de Broglie 1892 – 1987 )
19-6德布罗意浪实物粒子的二象性 第十九章量子物理 德布罗意假设(1924年) 德布罗意假设:实物粒子具有波粒二象性 E=h h 德布罗意公式]2=h=h=E=mC 注意1)若7C则m=m 若U→>C则m=ym0 2)宏观物体的德布罗意波长小到实验难以测 量的程度,因此宏观物体仅表现出粒子性
19 - 6 德布罗意波 实物粒子的二象性 第十九章 量子物理 一 德布罗意假设（1924 年 ） 德布罗意假设：实物粒子具有波粒二象性 . E = h h p = h mc h E 2 = = mv h p h 德布罗意公式 = = 2）宏观物体的德布罗意波长小到实验难以测 量的程度，因此宏观物体仅表现出粒子性 . 注 意 m m0 v →c = 1）若 则 若 则 v c m = m0
19-6德布罗意浪实物粒子的二象性 第十九章量子物理 例在一束电子中,电子的动能为200eV, 求此电子的德布罗意波长? 解 2EK 0<<(,k 2 2×200×16×10-19 m·s1=84×100m·s 9.1×10 31 663×1034 0<<C m09.1×10-31 84×100 =8.67×102nm 此波长的数量级与X射线波长的数量级相当
19 - 6 德布罗意波 实物粒子的二象性 第十九章 量子物理 例 在一束电子中，电子的动能为 ， 求此电子的德布罗意波长 ？ 200eV 解 2 k 0 2 1 v c, E = m v 0 2 k m E v = 1 6 -1 31 19 m s 8.4 1 0 m s 9.1 1 0 2 200 1.6 1 0 = = − − − v 8.67 10 nm −2 = n m 9.1 1 0 8.4 1 0 6.6 3 1 0 31 6 34 0 = = − − m v h v c 此波长的数量级与 X 射线波长的数量级相当
19-6德布罗意浪实物粒子的二象性 第十九章量子物理 例2从德布罗意波导出氢原子波尔理论中角动量 量子化条件 解两端固定的弦, 若其长度等于波长则可形 成稳定的驻波 将弦弯曲成圆时 2兀r=nn=1,2,3,4, h 电子绕核运动其德布罗意波长为 2 rmv=nh h 角动量量子化条件 L=mur=n T
19 - 6 德布罗意波 实物粒子的二象性 第十九章 量子物理 例2 从德布罗意波导出氢原子波尔理论中角动量 量子化条件. 2π r = n n =1,2,3,4, 2π rmv = nh 解 两端固定的弦， 若其长度等于波长则可形 成稳定的驻波. 2π r = 将弦弯曲成圆时 mv h 电子绕核运动其德布罗意波长为 = 2π h 角动量量子化条件 L = mvr = n
19-6德布罗意浪实物粒子的二象性 第十九章量子物理 德布罗意波的实验证明 1戴维孙一革末电子衍射实验(1927年) b=50° U 电子枪 电子束 G 35 54 75U/V H 散射线 当散射角b=50°时 电子被镍晶体符射实验电流与加速电压曲线
19 - 6 德布罗意波 实物粒子的二象性 第十九章 量子物理 二 德布罗意波的实验证明 1 戴维孙 — 革末电子衍射实验（1927年） I 35 54 75 U /V = 50 当散射角 时 电流与加速电压曲线 = 50 检测器 电子束 散 射 线 电子被镍晶体衍射实验 M U K G 电子枪