一、实验装置及现象ESaD中央明纹A：单缝E：屏幕L1、L2透镜
D f S L1 L2 A E L1、L2 透镜 A：单缝 E：屏幕 a 中央明纹
条纹特征(1)中心明条纹的角宽度是其它各级明纹角宽度的两倍。(2)中央明纹的亮度比其它明纹亮很多，且随着条纹级次的增加，亮度变暗（(3）明暗纹的边界不清晰I / Io强度分布：0.010.0470.0170.04-2(a /a) 7 -(i /a)2(a /a)0a/asinp
(1) 中心明条纹的角宽度是其它各级明纹角宽度的两倍。 (2) 中央明纹的亮度比其它明纹亮很多，且随着条纹级次的 增加，亮度变暗。 (3) 明暗纹的边界不清晰。 -2( /a) -( /a) /a 2( /a) sin 0.047 0.017 1 I / I0 0 强度分布： 0 . 0 4 7 0 . 0 1 7
明暗纹条件三、日AC00a一x-BPL根据惠更斯-菲涅耳原理，单缝后面空间任意P的光振动是单缝处波阵面所有子波波源发出的子波传到P点的振动的相干叠加
L f o B A P x 根据惠更斯-菲涅耳原理，单缝后面空间任意P的光振动是 单缝处波阵面所有子波波源发出的子波传到P点的振动的相 干叠加。 C a
1.中央明纹Po4B当衍射角@-0时，衍射线经透镜L会聚于焦点0。由于透镜不引起附加的光程差，所以衍射光由同相位面AB到O点仍保持同相位，它们相互干涉加强，形成平行于缝的明条纹，称为中心明纹
a A B C BC=aSin P a A B P0 当衍射角=0时，衍射线经透镜L2会聚于焦点O。由于透镜不引起附加的 光程差，所以衍射光由同相位面AB到O点仍保持同相位，它们相互干涉 加强，形成平行于缝的明条纹，称为中心明纹。 1. 中央明纹
2. 明、日暗纹条件（1）半波带当衍射角の为其它任意值时，平行衍射光经透镜L，会聚于屏幕上P点，显然由缝AB上各点发出的衍射线到P点光程不等。如图过A作平面ACIBC，则从AC面上各点到P点是等光程的，这样，从AB面上各点发出的衍射光到达P点的最大光程差为BC=aSin。由于各子波间的光程差连续变化，菲涅耳提出了一个巧妙的方法即菲涅耳半波带法解决了这个问题。入A作一组间距为入/2的平面与AC面平行，CGiA它们将单缝处波面AB沿缝宽方向分成a了一系列等宽度的狭长波带，称为菲涅A耳半波带，即图中的AA、A,A,等。Basini
当衍射角为其它任意值时，平行衍射光经透镜L2会聚于屏幕上P点，显然 由缝AB上各点发出的衍射线到P点光程不等。如图过A作平面ACBC，则 从AC面上各点到P点是等光程的，这样，从AB面上各点发出的衍射光到 达P点的最大光程差为 。由于各子波间的光程差连续变化， 菲涅耳提出了一个巧妙的方法即菲涅耳半波带法解决了这个问题。 BC=aSin 作一组间距为/2的平面与AC面平行， 它们将单缝处波面AB沿缝宽方向分成 了一系列等宽度的狭长波带，称为菲涅 耳半波带，即图中的AA1、A1A2等。 2. 明、暗纹条件 （1）半波带