第5章热力学基础工黄王S5.1功热量内能热力学第一定律$5.2热力学第一定律对理想气体在准静态等值过程中的应用85.3绝热过程多方过程S5.4循环过程卡诺循环85.5热力学第二定律85.6可逆与不可逆过程卡诺定理$5.7热力学第二定律的统计意义熵
§5.1 功 热量 内能 热力学第一定律 §5.2 热力学第一定律对理想气体在准 静态等值过程中的应用 §5.3 绝热过程 多方过程 §5.4 循环过程 卡诺循环 §5.5 热力学第二定律 §5.6 可逆与不可逆过程 卡诺定理 §5.7 热力学第二定律的统计意义 熵 第5章 热力学基础
S引言热力学基础是讨论热力学系统的状态发生变化时所遵循的规律。以实验事实为依据，从能量观点出发，分析物质在宏观状态变化过程中有关热、功和内能的变化关系与满足的条件。蒸发器膨胀阀室内机气体液件液气吸热体体3007液体压缩机气体室外机冷凝器散热内燃机空调制冷原理热力学基础涉及热力学第一定律和热力学第二定律。热力学第一定律是包括热现象在内的能量转换与守恒定律：热力学第二定律则指明了热力学过程进行的方向和条件。最后给出热力学第二定律的微观本质，并从微观上引进的概念来定量表示这一规律
热力学基础是讨论热力学系统的状态发生变化时所遵循的规律。以实验事 实为依据，从能量观点出发，分析物质在宏观状态变化过程中有关热、功 和内能的变化关系与满足的条件。 内燃机 空调制冷原理 热力学基础涉及热力学第一定律和热力学第二定律。热力学第一定律是包括热现象 在内的能量转换与守恒定律；热力学第二定律则指明了热力学过程进行的方向和条 件。最后给出热力学第二定律的微观本质，并从微观上引进熵的概念来定量表示这 一规律
dD+麻来业大热力学s 5.1 功 热量内能第一定律
一、准静态过程1：热力学过程：当系统从一个平衡态变到另一个平衡态时我们把系统状态随时间变化的过程。2．准静态过程：当过程进行得无限缓慢，使过程中间的任一状态都无限接近于平衡态的过程p3.非静态过程：在整个过程中I(Pr,V,T)系统一直处于非平衡态，直到过程结束才达平衡态的过程。II(p2,V2,T2)4.过程曲线：一个准静态过程，在状态图中可以用一条曲线来表示。V0作功热力学系统与外界传递能量的两种方式热传递
p 1 1 1 Ⅰ( p ,V ,T ) O V 2 2 2 Ⅱ( p ,V ,T ) 1. 热力学过程: 当系统从一个平衡态变到另一个平衡态时， 我们把系统状态随时间变化的过程。 2. 准静态过程：当过程进行得无限缓慢，使过程中间的任一 状态都无限接近于平衡态的过程。 3. 非静态过程: 在整个过程中， 系统一直处于非平衡态，直到过程 结束才达平衡态的过程。 4. 过程曲线：一个准静态过程， 在状态图中可以用一条曲线来表示。 热力学系统与外界传递能量的两种方式 作功 热传递
准静态过程的功一定质量的气体贮于气缸中，设想气缸中的气体经历一个无摩擦的准静态膨胀过程。气体作用于活塞的压强p，活塞的面积为S，则当活塞移动一微小距离时，气体对活塞所作的元功为dA = Fdl = pSdl = pdVdl当气体的体积由V1沿某过程曲线准静态膨胀到V2时，气体对外做的总功为IIpd VdA :dvA5VVV
一定质量的气体贮于气缸中，设想气缸中的气体经历一 个无摩擦的准静态膨胀过程。气体作 用于活塞的压强 p，活塞的面积为S， 则当活塞移动一微小距离时，气体对 活塞所作的元功为 S dl p 2 2 1 1 d d V V V V A A p V dA = Fdl pSdl pdV 当气体的体积由��沿某过程曲线准静 态膨胀到��时，气体对外做的总功为 dV V1 V pⅠ O V Ⅱ V2