时间相位の t 变化 2元 所经历的时间称为周期(T)。一秒内相位变化2元的次数称为频率(f）。2元0T = 2元T=f0空间相位kz变化2元所经过的距离称为波长（）。2元k1= 2元2二k频率描述电磁波的相位随时间的变化特性波长描述电磁波的相位随空间的变化特性2元k/= 2元k=1k表示单位长度内的相位变化，因此称为相位常数
时间相位 t 变化 2 所经历的时间称为周期( T )。 T = 2π 空间相位 kz 变化 2 所经过的距离称为波长( ) 。 k = 2π 频率描述电磁波的相位随时间的变化特性。 k 表示单位长度内的相位变化，因此称为相位常数。 波长描述电磁波的相位随空间的变化特性。 一秒内相位变化 2 的次数称为频率( f )。 f T 2π 1 = = k 2π = k = 2π 2π k =
相当于一个全波，k 的大小空间相位变化2元7江又可衡量单位长度内具有的全波数目，所以k又称为波数，还可称为空间频率根据相位不变点的轨迹变化可以计算电磁波的相位变化速度，这种相位速度以，表示。のt-kz=常数，得A のdt-kdz=o，则相位速度为dz0Vpkdt相位速度又简称为相速。考虑到k=0得-CeuJeouo Yeu.Jou
空间相位变化 2 相当于一个全波，k 的大小 又可衡量单位长度内具有的全波数目，所以 k 又称 为波数，还可称为空间频率。 根据相位不变点的轨迹变化可以计算电磁波的 相位变化速度，这种相位速度以 vp 表示。 令 ，得 ，则相位速度 为 t kz − = 常数 d t −k d z = 0 t k z v = = d d p 相位速度又简称为相速。 考虑到 k = ，得 c c = = 0 0 r r r r 1 1 1 p = = k v
在理想介质中，相速与介质特性有关理想介质中相速通常小于真空中的光速有时 v,>c。因此，相速不一定代表能量传播速度。由上可得yp=αf在真空中2(m) f(MHz) = 300平面波的频率是由波源决定的，但是平面波的相速与介质特性有关。因此，平面波的波长与介质特性有关
理想介质中相速通常小于真空中的光速。 在理想介质中，相速与介质特性有关。 有时 。因此，相速不一定代表能量传播 速度。 v c p p 1 v = v f 由上可得 p = 平面波的频率是由波源决定的，但是平面波的 相速与介质特性有关。因此，平面波的波长与介质 特性有关。 在真空中 (m) f (MHz) = 300
2p由上求得2=<2ffcoMoerVou1式中2 =f JcoHo.为平面波在真空中传播时的波长入<入。的现象称为波长缩短效应，或简称为缩波效应。由 H,=二可得uaz8e-ikExoe-jkE0HHHVIuVu可见，在理想介质中，电场与磁场相位相同且两者空间相位均与变量有关，但振幅不会改变
r r 0 0 0 r r p 1 = = = f f v 由上求得 式中 0 0 0 1 f = 0为平面波在真空中传播时的波长。 的现象称为波长缩短效应，或简称为缩波 效应。 0 0 由 可得 z E H x y = j kz y kz Hy Ex H j 0 j 0 e e − − = = H y0 Ex0 = 可见，在理想介质中，电场与磁场相位相同， 且两者空间相位均与变量z有关，但振幅不会改变
H上图表示t=0时刻，电场及磁场的空间变化特性电场强度与磁场强度之比称为电磁波的波阻抗以乙表示。Eu实数即H.6当平面波在真空中传播时，波阻抗以Z.表示，则o2 =120元~377 Q260
上图表示 t = 0 时刻，电场及磁场的空间变化特性。 电场强度与磁场强度之比称为电磁波的波阻抗， 以 Z 表示。 实数 当平面波在真空中传播时，波阻抗以Z0表示，则 0 0 0 Z 120π 377 Ω = = = = y x H E 即 Z Ex Hy O z