1990年前后,我们创建了一种计算动力 学黑洞温度和热辐射的普适方法,能够用 来研究各种动态黑洞的热效应,此方法证 明黑洞的热辐射来自事件视界。 近年来一些专家从整体微分几何的角度 认为动力学黑洞的热效应该建立在表观视 界上
1990年前后，我们创建了一种计算动力 学黑洞温度和热辐射的普适方法，能够用 来研究各种动态黑洞的热效应，此方法证 明黑洞的热辐射来自事件视界。 近年来一些专家从整体微分几何的角度 认为动力学黑洞的热效应该建立在表观视 界上
1.如何计算演化黑洞(动力学黑洞)的温度? (1)从 Damour- Ruffini法得到的启示 D-R法是一个计算稳态黑洞温度的方法: 粒子动力学方程(Kein- Gordon方程、Diac方程) 10 (√-88 )-4=0 g 在作 Tortoise变换 r-2M r=r+2MIn (2) 2M .=r+—ln 2K (3)
➢ D-R法是一个计算稳态黑洞温度的方法： 粒子动力学方程（Klein-Gordon方程、Dirac方程） （1） 在作Tortoise变换 （2） 即 （3） 1 2 ( ) 0 g g g x x − − = − 2 2 ln | | 2 n r M r r M M − = + 1 ln | | 2 H n H r r r r r − = +
及分离变量 (40。R(r,t)Y(,0) (4 之后,可在事件视界附近(r)化成波动方程 的标准形式 +2)R(r,1)=0 at- ar (5) 把它的出射波解从视界外部解析延拓到内部后, 可证明出射波具有黑体谱,辐射是热辐射,并定 出辐射温度 K 2兀k (6) 此方法可运用于一切稳态黑洞
及分离变量 （4） 之后，可在事件视界附近（ ）化成波动方程 的标准形式 （5） 把它的出射波解从视界外部解析延拓到内部后， 可证明出射波具有黑体谱，辐射是热辐射，并定 出辐射温度 （6） 此方法可运用于一切稳态黑洞。 1/ 2 1 1 ( , ) ( , ) (4 ) R r t Ylm r = 2 2 2 2 * ( ) ( , ) 0 R r t t r − + = 2 B T k = h r → r
(2)创建计算动力学黑洞温度的方法 (赵峥、戴宪新、罗志强、黎忠恒、朱建阳、杨健等) 用D-R法需先知道黑洞视界位置和表面引 力K。但对动态黑洞,一直苦于如何求出n 与K,而且对热辐射究竞产生于表观视界还是 事件视界长期存在争议。多数人认为产生于表 观视界。 新方法的关键,把问题反过来研究。把乌龟变 换中的K作为待定参数,r(v)作为待定函数。 动力学黑洞既然属于“黑洞”,就应有热辐射, 在证明它有热辐射的过程中,反过来定出和 温度参数K
➢用 D-R法需先知道黑洞视界位置 和表面引 力 。但对动态黑洞，一直苦于如何求出 与 ，而且对热辐射究竟产生于表观视界还是 事件视界长期存在争议。多数人认为产生于表 观视界。 ➢新方法的关键，把问题反过来研究。把乌龟变 换中的 作为待定参数， 作为待定函数。 ➢ 动力学黑洞既然属于“黑洞”，就应有热辐射， 在证明它有热辐射的过程中，反过来定出 和 温度参数 。 h r h r ( ) h r h r
>设辐射来自曲面() 引入 Tortoise变换 =r+mn′=E() 2x7() (7) (8) 式中V=t+为超前爱丁顿坐标。 K为待定参数,V(为待定函数
➢设辐射来自曲面 ➢引入Tortoise变换 （7） （8） 式中 为超前爱丁顿坐标。 为待定参数， 为待定函数。 * 1 ( ) ln 2 ( ) h h r r r r r − = + * 0 = − * = +t r ( ) h r v ( ) h r