电波传播概论 Xidian University 设空气中电子密度为零，而后 refractive indices of the slices 由低到高，在Nmax以下空域， 各薄片层的电子密度依次为 0<N1<N2<N3…Nm-1<Nm n2 n 则相应的折射率为 1(air) no>n>n>n3>..>nn-1>n 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 设空气中电子密度为零，而后 由低到高，在Nmax 以下空域， 各薄片层的电子密度依次为 1 2 3 1 0 N N N N N n n − 则相应的折射率为 0 1 2 3 1 n n n n n n n n −
电波传播概论 Xidian University 当频率为的无线电波以一定的入射角，由空气射入电离 层后，电波在通过每一薄片层时折射一次，当薄片层数 目无限增多时，电波的轨迹变成一条光滑的曲线。 no 根据折射定理，可得 nosino=nsine=nsine2=...=npsinen 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 当频率为f的无线电波以一定的入射角θ0由空气射入电离 层后，电波在通过每一薄片层时折射一次，当薄片层数 目无限增多时，电波的轨迹变成一条光滑的曲线。 根据折射定理，可得 n0 sinθ0= n1 sinθ1= n2 sinθ2 =…= nn sinθn n0 n 1 n2 … 0 1 2
电波传播概论 Xidian University 当电波深入到电离层某一高度hm时，恰使折射角0=90° ，即电波经过折射后其传播方向变成了水平的，它的等 相面成为垂直的。这时电波轨迹到达最高点。而后，射 线沿着折射角逐渐减小的轨迹由电离层深处逐渐折回。 由于电子密度随高度变化是连续的，因此电波传播的轨 迹是一条光滑的曲线。将=1,0.=90°代入上式，可得 电波从电离层内反射下来的条件式： 电波能从电离返回地面时， 80.8N 电波频率人入射角0和反射 sin 0 点的电子密度N之间必须满 足的关系。 N。—反射点的电子密度。 物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学
物理与光电工程学院电波传播研究所 西安电子科技大学 电波传播概论 当电波深入到电离层某一高度hn时，恰使折射角θn =90° ，即电波经过折射后其传播方向变成了水平的，它的等 相面成为垂直的。这时电波轨迹到达最高点。而后，射 线沿着折射角逐渐减小的轨迹由电离层深处逐渐折回。 由于电子密度随高度变化是连续的，因此电波传播的轨 迹是一条光滑的曲线。将n0=1，θn =90°代入上式，可得 电波从电离层内反射下来的条件式： 0 2 80.8 sin 1 n n N f = = − Nn——反射点的电子密度。 电波能从电离返回地面时， 电波频率f、入射角θ0和反射 点的电子密度Nn之间必须满 足的关系