5.1.2热力学第二定律( The Second law of Thermodynamics 克劳修斯( Clausius)的说法:“不可能把热从低 温物体传到高温物体,而不引起其它变化。” 开尔文( Kelvin)的说法:“不可能从单一热源取出 热使之完全变为功,而不发生其它的变化。”后来 被奥斯特瓦德( Ostward)表述为:“第二类永动机是 不可能造成的”。 第二类永动机:从单一热源吸热使之完全变为功而不 留下任何影响
5.1.2 热力学第二定律（The Second Law of Thermodynamics） 克劳修斯（Clausius）的说法：“不可能把热从低 温物体传到高温物体，而不引起其它变化。” 开尔文（Kelvin）的说法：“不可能从单一热源取出 热使之完全变为功，而不发生其它的变化。” 后来 被奥斯特瓦德(Ostward)表述为：“第二类永动机是 不可能造成的” 。 第二类永动机：从单一热源吸热使之完全变为功而不 留下任何影响
5.1.3热力学第二定律的本质和 的统计意义 热传导过程的不可逆性 处于高温时的体系,分布在高能级上的分子 数较集中; 而处于低温时的体系,分子较多地集中在低 能级上。 当热从高温物体传入低温物体时,两物体各 能级上分布的分子数都将改变,总的分子分布的 花样数增加,是一个自发过程,而逆过程不可能 自动发生
5.1.3 热力学第二定律的本质和熵 的统计意义 热传导过程的不可逆性 处于高温时的体系，分布在高能级上的分子 数较集中； 而处于低温时的体系，分子较多地集中在低 能级上。 当热从高温物体传入低温物体时，两物体各 能级上分布的分子数都将改变，总的分子分布的 花样数增加，是一个自发过程，而逆过程不可能 自动发生
热力学第二定律的本质 热力学第二定律指出,凡是自发的过程都是 不可逆的,而一切不可逆过程都可以归结为热转 换为功的不可逆性。 从以上几个不可逆过程的例子可以看出, 切不可逆过程都是向混乱度增加的方向进行,而 熵函数可以作为体系混乱度的一种量度,这就是 热力学第二定律所闻明的不可逆过程的本质
热力学第二定律的本质 热力学第二定律指出，凡是自发的过程都是 不可逆的，而一切不可逆过程都可以归结为热转 换为功的不可逆性。 从以上几个不可逆过程的例子可以看出，一 切不可逆过程都是向混乱度增加的方向进行，而 熵函数可以作为体系混乱度的一种量度，这就是 热力学第二定律所阐明的不可逆过程的本质
热力学概率和数学概率 热力学概率就是实现某种宏观状态的微观状 态数,通常用a表示。数学概率是热力学概率与 总的微观状态数之比
热力学概率和数学概率 热力学概率就是实现某种宏观状态的微观状 态数，通常用 表示。数学概率是热力学概率与 总的微观状态数之比。
热力学概率和数学概率 例如:有4个小球分装在两个盒子中,总的分 装方式应该有16种。因为这是一个组合问题,有如下 几种分配方式,其热力学概率是不等的。 分配方式 分配微观状态数 (4,0) c2(4,0)=C4=1 (3,1) c2(3,1)=C4=4 g2(2,2)=C4=6 (1,3) (1,3)=C4=4 c2(0,4)=C
热力学概率和数学概率 例如：有4个小球分装在两个盒子中，总的分 装方式应该有16种。因为这是一个组合问题，有如下 几种分配方式，其热力学概率是不等的。 0 4 () = = (0,4) 1 C 分配方式 分配微观状态数 4 4 () = = (4,0) 1 C 3 4 () = = (3,1) 4 C 2 4 () = = (2,2) 6 C 1 4 () = = (1,3) 4 C