第八章麦克斯韦电磁理论和电磁波 §1麦克斯韦电磁理论 §2电磁波 §3电磁场的能流密度与动量
第八章 麦克斯韦电磁理论和电磁波 §2 电磁波 §3 电磁场的能流密度与动量 §1 麦克斯韦电磁理论
§1麦克斯韦电磁理论 总结与回顾 1、稳恒场 (1)稳恒电场:场方程 E·al=0 (2)稳恒磁场:场方程 手:d= 静电场、静磁场相互无联系,各自独立发展与研究。 O BACKI INEXT
(1)稳恒电场：场方程 = = l s V E dl D ds dv 0 (2)稳恒磁场：场方程 = = l s B H dl J ds B ds 0 静电场、静磁场相互无联系，各自独立发展与研究。 1、稳恒场 §1 麦克斯韦电磁理论 一、总结与回顾
2、时变场 (1)变化的磁场 法拉第电磁感应定律为:fE=小Bd 若S不变动则 FE·d aB at HOME BACKI INEXT
2、时变场 法拉第电磁感应定律为： 若S不变动则 = − l s B ds dt d E dl = − ds t B E dl l (1) 变化的磁场
在变化的磁场B(t)中麦克斯韦提出“涡旋电场”的 概念,上式表明变化的磁场可在空间激发涡旋电场E(t)。 (2)变化的电场 推广 静 ds 适用于变化电场中的形式, 该形式又如何? 二、位移电流 1、修改∮厅:d=∫·的必要性 极板面S HOME BACKI INEXT
在变化的磁场B(t)中麦克斯韦提出“涡旋电场”的 概念，上式表明变化的磁场可在空间激发涡旋电场E(t)。 (2) 变化的电场 适用于变化电场中的形式， 该形式又如何？ = ⎯ ⎯→ l s H dl J ds 推广 静 0 二、位移电流 1、修改 = 的必要性 l s H dl J ds 0 I0 C I0 S0 S1ι S2 ε K 极板面S
用于对应同一个环路的S1、S2面,得 H dl 0(S2) 出现矛盾。原因在于:手d=「不适用于变 化场情况(这里充、放电,C内的电场E(t)是时变 的) 2、解决办法 以给C充电为例,某时刻极板电荷为q, =,(So)=S= 又σ=D,=SD,故 dt dt dD do 10=S=,=(SD) 其中左边=∫·为外电路的传导电流,等式右边化 成了 HOME BACKI INEXT
用于对应同一个环路的S1 、S2面，得 = l S I S H dl 0 ( ) ( ) 2 0 1 出现矛盾。原因在于： 不适用于变 化场情况（这里充、放电，C内的电场E(t)是时变 的）。 = l s H dl J ds 0 2、解决办法 以 给 C 充 电 为 例 ， 某 时 刻 极 板 电 荷 为 q ， 则 ，又 ， ，故 dt d S S dt d dt dq I 0 = = ( ) = = D D = SD dt d SD dt d dt dD I S D 0 = = ( ) = 其中左边 为外电路的传导电流，等式右边化 成了 = s I J ds 0 0