3.卡诺定理：（1824年) 1.在两个确定热源之间工作的所有热机中，卡诺热机效 率最大；即 ≤1- T ir cycle T r cycle 意义：n的极限 提高n的根本途径 2.卡诺热机的效率只与热源温度有关，而与工作介质无 关。 =1-3 T 17
17 3.卡诺定理：（1824年） 1.在两个确定热源之间工作的所有热机中,卡诺热机效 率最大；即 2.卡诺热机的效率只与热源温度有关，而与工作介质无 关。 2 1 1 T T − < ir cycle = r cycle 意义：的极限 提高的根本途径 2 1 r 1 T T = − 2 1 carnot 1 T T = −
§2.4熵的概念 熵函数的发现(Discovery of entropy) 7≤1- T ir cycle T =r cycle 即 1+ ≤1- T + 02≤0 C, T >对两个热源间的可逆循环：热温商之和等于0 21+22=0 T 19
19 一、熵函数的发现 (Discovery of entropy) 2 1 1 T T − < ir cycle = r cycle 即 2 1 2 1 1 1 T T Q Q + − 0 2 2 1 1 + T Q T Q ➢ 对两个热源间的可逆循环：热温商之和等于0 0 2 2 1 1 + = T Q T Q §2.4 熵的概念
一、可逆过程热温商： p 对于卡诺循环：马+马=0 T 证明任意可逆循环：∑号-0 T 证：任意可逆循环可以被许多绝热可逆线 和定温可逆线分割成许多小卡诺循环： 而每个小卡诺循环的热温商之和为零 9+9-2 1=0 相邻两个小卡诺循环的绝热可逆线抵消： 当折线段趋于无穷小时： 0 7 20
20 一、可逆过程热温商： Q Q T T 1 2 1 2 + = 0 =0 i i T Q 对于卡诺循环： 证明任意可逆循环： p V 证:任意可逆循环可以被许多绝热可逆线 和定温可逆线分割成许多小卡诺循环: i i Q Q Q T T T 1 2 1 2 0 + + = = i i Q T = 0 Qr T = 相邻两个小卡诺循环的绝热可逆线抵消: 而每个小卡诺循环的热温商之和为零 当折线段趋于无穷小时:
二、熵 假设将任意可逆循环过程看作 A→B→A b9〔2)+〔婴)，- B 〔兴)-〔警)〔%) B 其积分值与途径无关 熵的定义 AS=S-S=[或因 df62, T 单位：JK1，容量性质 条件：可逆条件 21
21 二、熵 单位：JK-1 ， 容量性质 A B A 假设将任意可逆循环过程看作 → → B A r r r A B Q Q Q T T T 0 = + = B A r r A B Q Q T T = − 其积分值与途径无关 def B r B A A Q S S S T = − = def Qr dS T 或 = p V A B B r A Q T = 熵的定义 条件：可逆条件
三、不可逆过程的热温商 根据卡诺定理，≤7R 2+ 20 TT 任意不可逆循环过程（不可逆）和卵（可逆） 0 (婴)+川婴)” (99) =△ABS 则A(2 或d迟> δ0 22
22 三、不可逆过程的热温商 根据卡诺定理，I R Q Q T T 1 2 1 2 + 0 i i Q T 0 则 或 A i r B A B Q Q T T 0 → + A i r B A B Q Q T T → − i A B A B Q S T → → Qi dS T 任意不可逆循环过程 (不可逆)和 (可逆) B r A B A Q S T → = = p B A V